Kapaciteti i një kondensatori varet, siç tregon përvoja, jo vetëm nga madhësia, forma dhe pozicioni relativ i përçuesve përbërës të tij, por edhe nga vetitë e dielektrikut që mbush hapësirën midis këtyre përçuesve. Ndikimi i dielektrikut mund të përcaktohet duke përdorur eksperimentin e mëposhtëm. Ne ngarkojmë një kondensator të sheshtë dhe shënojmë leximet e një elektrometri që mat tensionin në të gjithë kondensatorin. Le të zhvendosim më pas një pllakë eboniti të pa ngarkuar në kondensator (Fig. 63). Do të shohim që ndryshimi i mundshëm midis pllakave do të ulet ndjeshëm. Nëse hiqni ebonitin, atëherë leximet e elektrometrit bëhen të njëjta. Kjo tregon se kur ajri zëvendësohet nga eboniti, kapaciteti i kondensatorit rritet. Duke marrë një dielektrik tjetër në vend të ebonitit, do të marrim një rezultat të ngjashëm, por vetëm ndryshimi në kapacitetin e kondensatorit do të jetë i ndryshëm. Nëse - kapaciteti i kondensatorit, midis pllakave të të cilit ka një vakum, dhe - kapaciteti i të njëjtit kondensator, kur e gjithë hapësira midis pllakave është e mbushur, pa boshllëqe ajri, me një lloj dielektrik, atëherë kapaciteti do të jetë herë më i madh se kapaciteti, ku varet vetëm nga natyra e dielektrikut. Kështu, mund të shkruhet

Oriz. 63. Kapaciteti i një kondensatori rritet kur një pllakë ebonit shtyhet midis pllakave të tij. Fletët e elektrometrit bien, megjithëse ngarkesa mbetet e njëjtë

Vlera quhet konstanta dielektrike relative ose thjesht konstanta dielektrike e mediumit që mbush hapësirën midis pllakave të kondensatorit. Në tabelë. 1 tregon vlerat e lejueshmërisë së disa substancave.

Tabela 1. Konstanta dielektrike e disa substancave

Sa më sipër është e vërtetë jo vetëm për një kondensator të sheshtë, por edhe për një kondensator të çdo forme: duke zëvendësuar ajrin me një lloj dielektrik, ne rrisim kapacitetin e kondensatorit me një faktor 1.

Në mënyrë të rreptë, kapaciteti i një kondensatori rritet me një faktor vetëm nëse të gjitha linjat e fushës që shkojnë nga një pllakë në tjetrën kalojnë nëpër dielektrikun e dhënë. Ky do të jetë, për shembull, një kondensator që është zhytur plotësisht në një lloj dielektrik të lëngshëm, i derdhur në një enë të madhe. Sidoqoftë, nëse distanca midis pllakave është e vogël në krahasim me dimensionet e tyre, atëherë mund të konsiderohet se mjafton të mbushet vetëm hapësira midis pllakave, pasi këtu praktikisht është e përqendruar fusha elektrike e kondensatorit. Pra, për një kondensator të sheshtë, mjafton të mbushni vetëm hapësirën midis pllakave me një dielektrik.

Duke vendosur një substancë me një konstante të lartë dielektrike midis pllakave, kapaciteti i kondensatorit mund të rritet shumë. Kjo përdoret në praktikë, dhe zakonisht jo ajri, por qelqi, parafina, mika dhe substanca të tjera zgjidhen si dielektrik për një kondensator. Në fig. 64 tregon një kondensator teknik, në të cilin një shirit letre i ngopur me parafinë shërben si dielektrik. Faqet e saj janë fletë çeliku të shtypura në të dyja anët në letër të dylluar. Kapaciteti i kondensatorëve të tillë shpesh arrin disa mikrofarad. Kështu, për shembull, një kondensator radio amator me madhësinë e një kutie shkrepse ka një kapacitet prej 2 mikrofaradësh.

Oriz. 64. Kondensatori teknik i sheshtë: a) i montuar; b) në një formë pjesërisht të çmontuar: 1 dhe 1 "- kaseta me kornizë, ndërmjet të cilave vendosen shirita letre të hollë të dylluar 2. Të gjitha shiritat palosen së bashku me një "fizarmonikë" dhe futen në një kuti metalike. Kontaktet 3 dhe 3" janë ngjitur në skajet e shiritave 1 dhe 1 "për të përfshirë një kondensator në qark

Është e qartë se vetëm dielektrikët me veti shumë të mira izoluese janë të përshtatshme për prodhimin e një kondensatori. Përndryshe, ngarkesat do të rrjedhin përmes dielektrikës. Prandaj, uji, megjithë konstanten e tij të lartë dielektrike, nuk është aspak i përshtatshëm për prodhimin e kondensatorëve, sepse vetëm uji i pastruar jashtëzakonisht me kujdes është një dielektrik mjaft i mirë.

Nëse hapësira ndërmjet pllakave të një kondensatori të sheshtë është e mbushur me një medium me konstante dielektrike, atëherë formula (34.1) për një kondensator të sheshtë merr formën

Fakti që kapaciteti i një kondensatori varet nga mjedisi tregon se fusha elektrike brenda dielektrikës po ndryshon. Ne kemi parë se kur një kondensator mbushet me një dielektrik me lejueshmëri, kapaciteti rritet me një faktor prej . Kjo do të thotë që me të njëjtat ngarkesa në pllaka, diferenca potenciale midis tyre zvogëlohet me një faktor. Por diferenca potenciale dhe forca e fushës janë të ndërlidhura nga relacioni (30.1). Prandaj, një rënie në ndryshimin e potencialit do të thotë që forca e fushës në kondensator kur mbushet me një dielektrik bëhet më pak me një faktor. Kjo është arsyeja e rritjes së kapacitetit të kondensatorit.

Nëse shënojmë me forcën e fushës së krijuar nga ndonjë trup i ngarkuar në një pikë të caktuar në vakum, dhe me forcën e fushës në të njëjtën pikë në rastin kur, me të njëjtat ngarkesa, e gjithë hapësira është e mbushur me një dielektrik me lejueshmëria, atëherë

Nëse dy ngarkesa pika janë në një dielektrik, atëherë forca e fushës së secilës prej ngarkesave në pikën ku ndodhet ngarkesa tjetër zvogëlohet gjithashtu me një faktor dhe, për rrjedhojë, forca që vepron në secilën prej ngarkesave është disa herë më e vogël se në vakum. Prandaj konkludojmë se ligji i Kulombit (10.1) për ngarkesat pikësore të vendosura në një dielektrik ka formën

Çdo substancë ose trup që na rrethon ka të caktuara vetitë elektrike. Kjo është për shkak të strukturës molekulare dhe atomike: pranisë së grimcave të ngarkuara që janë në një gjendje të lidhur ose të lirë reciprokisht.

Kur asnjë fushë elektrike e jashtme nuk vepron mbi substancën, këto grimca shpërndahen në atë mënyrë që ato të balancojnë njëra-tjetrën dhe të mos krijojnë një fushë elektrike shtesë në të gjithë vëllimin e përgjithshëm. Në rastin e një aplikimi të jashtëm energji elektrike brenda molekulave dhe atomeve, ndodh një rishpërndarje e ngarkesave, e cila çon në krijimin e fushës së saj të brendshme elektrike të drejtuar në të kundërt me atë të jashtme.

Nëse vektori i fushës së jashtme të aplikuar caktohet "E0", dhe i brendshëm - "E", atëherë fusha totale "E" do të jetë shuma e energjisë së këtyre dy sasive.

Në energjinë elektrike, është e zakonshme që substancat të ndahen në:

përçues;

dielektrike.

Një klasifikim i tillë ka ekzistuar për një kohë të gjatë, megjithëse është mjaft i kushtëzuar sepse shumë trupa kanë veti të tjera ose të kombinuara.

përçuesit

Mediat që kanë tarifa falas veprojnë si përcjellës. Më shpesh, metalet veprojnë si përçues, sepse në strukturën e tyre ka gjithmonë elektrone të lira që janë në gjendje të lëvizin brenda të gjithë vëllimit të substancës dhe, në të njëjtën kohë, janë pjesëmarrës në proceset termike.

Kur përcjellësi është i izoluar nga veprimi i fushave elektrike të jashtme, atëherë një bilanc pozitiv dhe ngarkesa negative nga rrjetat jonike dhe elektronet e lira. Ky ekuilibër shkatërrohet menjëherë pas futjes - për shkak të energjisë së së cilës fillon rishpërndarja e grimcave të ngarkuara dhe ngarkesat e pabalancuara të vlerave pozitive dhe negative shfaqen në sipërfaqen e jashtme.

Ky fenomen quhet induksion elektrostatik. Ngarkesat që dalin prej tij në sipërfaqen e metaleve quhen tarifat e induksionit.

Ngarkesat induktive të formuara në përcjellës formojnë fushën e tyre E ", duke kompensuar veprimin e E0 të jashtme brenda përçuesit. Prandaj, vlera e totalit, totali fushë elektrostatike i kompensuar dhe i barabartë me 0. Në këtë rast, potencialet e të gjitha pikave si brenda ashtu edhe jashtë janë të njëjta.

Përfundimi i marrë tregon se brenda përçuesit, edhe me një fushë të jashtme të lidhur, nuk ka ndryshim potencial dhe fusha elektrostatike. Ky fakt përdoret në mbrojtjen - aplikimi i një metode të mbrojtjes elektrostatike të njerëzve dhe pajisjeve elektrike të ndjeshme ndaj fushave të induktuara, veçanërisht me saktësi të lartë. instrumente matëse dhe teknologjia e mikroprocesorit.

Veshjet dhe këpucët e mbrojtura të bëra nga pëlhura me fije përçuese, duke përfshirë veshjet e kokës, përdoren në industrinë e energjisë për të mbrojtur personelin që punon në kushte të tensionit të shtuar të krijuar nga pajisjet e tensionit të lartë.

Dielektrikë

Të ashtuquajturat substanca me veti izoluese. Ato përmbajnë vetëm tarifa të ndërlidhura, jo falas. Ata kanë të gjitha grimcat pozitive dhe negative të fiksuara brenda një atomi neutral, të privuar nga liria e lëvizjes. Ato shpërndahen brenda dielektrikut dhe nuk lëvizin nën veprimin e fushës së jashtme të aplikuar E0.

Sidoqoftë, energjia e saj ende shkakton ndryshime të caktuara në strukturën e substancës - brenda atomeve dhe molekulave raporti i grimcave pozitive dhe negative ndryshon, dhe në sipërfaqen e substancës ka ngarkesa të lidhura të tepërta, të pabalancuara që formojnë një fushë elektrike të brendshme E. Është kundërvënie e drejtuar e aplikuar nga tensioni i jashtëm.

Ky fenomen është emërtuar polarizimi dielektrik. Karakterizohet nga fakti se një fushë elektrike E shfaqet brenda substancës, e formuar nga veprimi energjia e jashtme E0, por i dobësuar nga rezistenca e E-së së brendshme".

Llojet e polarizimit

Brenda dielektrikës është dy llojesh:

1. orientimi;

2. elektronike.

Lloji i parë ka emrin shtesë të polarizimit dipol. Është e natyrshme në dielektrikë me qendra të zhvendosura të ngarkesave negative dhe pozitive, të cilat formojnë molekula nga dipolet mikroskopike - një kombinim neutral i dy ngarkesave. Kjo është tipike për ujin, dioksidin e azotit, sulfid hidrogjeni.

Pa veprimin e një fushe elektrike të jashtme në substanca të tilla, dipolet molekulare orientohen në mënyrë kaotike nën ndikimin e proceseve të temperaturës që veprojnë. Në të njëjtën kohë, nuk ka ngarkesë elektrike në asnjë pikë të vëllimit të brendshëm dhe në sipërfaqen e jashtme të dielektrikut.

Ky model ndryshon nën ndikimin e energjisë së aplikuar nga jashtë, kur dipolet ndryshojnë pak orientimin e tyre dhe zona të ngarkesave të lidhura makroskopike të pakompensuara shfaqen në sipërfaqe, duke formuar një fushë E" me drejtim të kundërt me E0 të aplikuar.

Me një polarizim të tillë, proceset ndikohen shumë nga temperatura, e cila shkakton lëvizje termike dhe krijon faktorë çorientues.

Polarizimi elektronik, mekanizmi elastik

Ai manifestohet në dielektrikë jo polare - materiale të një lloji të ndryshëm me molekula pa një moment dipoli, të cilat, nën ndikimin e një fushe të jashtme, deformohen në atë mënyrë që ngarkesa pozitive janë të orientuara në drejtim të vektorit E0, dhe negative - në drejtim të kundërt.

Si rezultat, secila prej molekulave funksionon si një dipol elektrik i orientuar përgjatë boshtit të fushës së aplikuar. Ata, në këtë mënyrë, krijojnë fushën e tyre E "me drejtim të kundërt në sipërfaqen e jashtme.

Në substanca të tilla, deformimi i molekulave dhe, rrjedhimisht, polarizimi nga veprimi i fushës nga jashtë nuk varet nga lëvizja e tyre nën ndikimin e temperaturës. Një shembull i një dielektriku jopolar është metani CH4.

Vlera numerike e fushës së brendshme të të dy llojeve të dielektrikëve fillimisht ndryshon në madhësi në përpjesëtim të drejtë me rritjen e fushës së jashtme dhe më pas, kur arrihet ngopja, shfaqen efekte jolineare. Ato vijnë kur të gjitha dipolet molekulare janë rreshtuar së bashku linjat e forcës në dielektrikët polare, ose ka pasur ndryshime në strukturën e një substance jopolare për shkak të një deformimi të fortë të atomeve dhe molekulave nga një energji e madhe e aplikuar nga jashtë.

Në praktikë, raste të tilla ndodhin rrallë - zakonisht prishja ose dështimi i izolimit ndodh më herët.

Konstanta dielektrike

Ndër materialet izoluese, një rol të rëndësishëm i jepet karakteristikave elektrike dhe një treguesi të tillë si konstanta dielektrike . Mund të vlerësohet nga dy karakteristika të ndryshme:

1. vlerë absolute;

2. vlera relative.

afati lejueshmëri absolute substancat εa përdoren kur i referohemi shënimit matematikor të ligjit të Kulombit. Ai, në formën e një koeficienti εa, lidh vektorët e induksionit D dhe intensitetit E.

Kujtoni se fizikani francez Charles de Coulomb përdori ekuilibrin e tij të rrotullimit për të hetuar modelet e forcave elektrike dhe magnetike midis trupave të vegjël të ngarkuar.

Përcaktimi i lejueshmërisë relative të një mediumi përdoret për të karakterizuar vetitë izoluese të një substance. Ai vlerëson raportin e fuqisë së ndërveprimit midis dy tarifat me pikë në dy kushte të ndryshme: në vakum dhe mjedis pune. Në këtë rast, treguesit e vakumit merren si 1 (εv=1), ndërsa për substancat reale janë gjithmonë më të larta, εr>1.

Shprehja numerike εr shfaqet si një sasi pa dimension, shpjegohet nga efekti i polarizimit në dielektrikë dhe përdoret për të vlerësuar karakteristikat e tyre.

Vlerat konstante dielektrike të mediave individuale(në temperaturë dhome)

Ndërveprimi i rrymave - që vijnë për njësi të gjatësisë së secilit prej përcjellësve paralelë, është proporcional me madhësinë e rrymave dhe në përpjesëtim të zhdrejtë me distancën ndërmjet tyre.

Një shembull i rëndësishëm i ndërveprimit magnetik të rrymave është bashkëveprimi i rrymave paralele. Modelet e këtij fenomeni u krijuan eksperimentalisht nga Amperi. Nëse dy përçues paralelë rrymat elektrike rrjedhin në të njëjtin drejtim, atëherë ekziston një tërheqje e ndërsjellë e përcjellësve. Kur rrymat rrjedhin në drejtime të kundërta, përçuesit sprapsin njëri-tjetrin. Ndërveprimi i rrymave shkaktohet nga ato fusha magnetike: fusha magnetike e një rryme vepron me forcën e Amperit në një rrymë tjetër dhe anasjelltas.

Në formulën që kemi përdorur:

Forca e ndërveprimit të rrymave

Konstante magnetike

Gjatësia e përcjellësit

Distanca midis dy përcjellësve

Konstanta dielektrike - një vlerë që karakterizon vetitë dielektrike të mediumit - përgjigja e tij ndaj një fushe elektrike.

Në shumicën e dielektrikëve, në fusha jo shumë të forta, lejueshmëria nuk varet nga fusha E. Megjithatë, në fusha të forta, fushat elektrike(të krahasueshme me fushat intra-atomike), dhe në disa dielektrikë në fusha të zakonshme, varësia e D nga E është jolineare

Njëjtën mënyrë konstanta dielektrike tregon se sa herë është forca e bashkëveprimit F ndërmjet ngarkesat elektrike në një mjedis të caktuar, forca e ndërveprimit të tyre Fo në vakum është më e vogël

Leshmëria relative e një substance mund të përcaktohet duke krahasuar kapacitetin e një kondensatori testues me një dielektrik të caktuar (Cx) dhe kapacitetin e të njëjtit kondensator në vakum (Co)

Tabela e vlerave të lejueshmërisë për trupat e ngurtë

Tabela e vlerave dielektrike për lëngjet

Tabela e vlerave konstante dielektrike për gazet

Në formulën që kemi përdorur:

Induksioni elektrik në mjedis

Konstanta dielektrike e mediumit

Forca e fushës elektrike

Forca e ndërveprimit ndërmjet ngarkesave në një medium

Forca e ndërveprimit ndërmjet ngarkesave në vakum

Kapaciteti i kondensatorit në mjedis

Kapaciteti i kondensatorit në vakum

Kapaciteti elektrik - një karakteristikë e një përcjellësi (kondensatori), një masë e aftësisë së tij për të grumbulluar një ngarkesë elektrike.

Kondensatori përbëhet nga dy përçues (pllaka), të cilat ndahen nga një dielektrik. Kapaciteti i kondensatorit nuk duhet të ndikohet nga trupat përreth, kështu që përçuesit janë formuar në mënyrë që fusha e krijuar nga ngarkesat e grumbulluara të përqendrohet në një hendek të ngushtë midis pllakave të kondensatorit. Këtë kusht e plotësojnë: 1) dy pllaka të sheshta; 2) dy sfera koncentrike; 3) dy cilindra koaksialë. Prandaj, në varësi të formës së pllakave, kondensatorët ndahen në të sheshtë, sferikë dhe cilindrikë.

Meqenëse fusha është e përqendruar brenda kondensatorit, linjat e tensionit fillojnë në njërën pllakë dhe mbarojnë në tjetrën, kështu që ngarkesat e lira që lindin në pllaka të ndryshme janë të barabarta në madhësi dhe të kundërta në shenjë. Kapaciteti i një kondensatori është sasi fizike, i barabartë me raportin e ngarkesës Q të akumuluar në kondensator me diferencën e mundshme (φ1 - φ2) midis pllakave të tij

Faqe 1

Lejueshmëria e vakumit merret si unitet. Për shumicën e gazeve dhe avujve, është afër unitetit, ndërsa për një sërë substancash të tjera, lejueshmëria mund të jetë shumë më e madhe se uniteti dhe të arrijë disa mijëra.

Leshmëria e vakumit e0 është e barabartë me 8 8542 X X10 - 14 f / cm, ose 8 8542 - 10-14 C / V cm. Nëse trupat janë zhytur në një mjedis dielektrik që përbëhet nga një substancë e polarizueshme, atëherë forcat që veprojnë ndërmjet trupat në një mjedis të tillë do të jenë të ndryshëm nga vakum.

Leshmëria e vakumit shënohet e0 dhe quhet konstante elektrike.

Leshmëria e vakumit eo është e barabartë me 8 8542 X XO-14 F / cm, ose 8 8542 10 - 14 C / V - cm. Nëse trupat janë zhytur në një mjedis dielektrik që përbëhet nga një substancë e polarizueshme, atëherë forcat që veprojnë ndërmjet trupat në një mjedis të tillë do të jenë të ndryshëm nga vakum.

EO - lejueshmëria e vakumit; c - lejueshmëria dielektrike e silikonit; Na është përqendrimi i papastërtive të pranuesit në bazën në kryqëzimin e emetuesit; fk - ndryshimi i potencialit të kontaktit, afërsisht i barabartë me 1 V; U - e kundërt - tension në kryqëzim.

BO - lejueshmëria e vakumit; B, f - pjesë reale dhe imagjinare të lejueshmërisë komplekse; 6 - këndi i humbjes dielektrike.

Gjendet një shprehje për lejueshmërinë e vakumit në fusha të forta johomogjene, e cila përdoret për të zgjidhur problemin e shpërndarjes së një ngarkese vakum pranë një bërthame me një rreze të vogël arbitrare. Rezulton se, përveç ngarkesës së polarizimit, e cila merret parasysh nga elektrodinamika kuantike, një rol të rëndësishëm luan ngarkesa e elektroneve të kondensatës, e cila humbet në llogaritjet konvencionale. Kështu, kondensimi i elektroneve ka një efekt të rëndësishëm në bashkëveprimin e grimcave të ngarkuara në distanca të shkurtra.

Meqenëse për lejueshmërinë e vakumit ae, o 1, me grimca identike në të dy sistemet, ky kusht i ngjashmërisë plotësohet nëse ngarkesa që posedojnë grimcat është proporcionale me shpejtësinë e gazit.

Vlera e EL quhet lejueshmëria e vakumit.

Le të shohim tani se cila është lejueshmëria e vakumit e0 në sistemin MKSA. Le të ndërveprojnë në vakum dy ngarkesa ql qt k 3 - 109 COSE, të ndara me 1 m 0 asm nga njëra-tjetra.

Duhet të theksohet se vlera e lejueshmërisë së vakumit varet nga sistemi i njësive.

Në relacionin (8.7), eo tregon lejueshmërinë e vakumit, Ep është fusha elektrike e llojit të konsideruar të lëkundjeve të DR.

Raporti i konstantës dielektrike të një materiali të caktuar me konstantën dielektrike të vakumit quhet koeficient dielektrik, i cili është një vlerë abstrakte; nganjëherë quhet lejueshmëri.

Eo 8 85 - 10 - 3 - lejueshmëria e vakumit, pF / mm; e është lejueshmëria relative e dielektrikut (c -), S është zona e rreshtimit të sheshtë, mm2; b - distanca midis pllakave, mm. Kapaciteti nominal dhe devijimet e tij të lejuara si përqindje tregohen në kutinë e kondensatorit.

PM është polarizimi jolinear i induktuar dhe e0 është lejueshmëria e vakumit.

PERMEABILITETI DIELEKTRIK, vlera e ε, që karakterizon polarizimin e dielektrikëve nën veprimin e një fushe elektrike me forcë E. Konstanta dielektrike përfshihet në ligjin e Kulombit si një sasi që tregon se sa herë është forca e bashkëveprimit të dy ngarkesave të lira në një dielektriku është më i vogël se në vakum. Dobësimi i ndërveprimit ndodh për shkak të shqyrtimit të ngarkesave të lira nga ngarkesat e lidhura të formuara si rezultat i polarizimit të mediumit. Ngarkesat e lidhura lindin si rezultat i një rishpërndarjeje hapësinore mikroskopike të ngarkesave (elektrone, jone) në një mjedis elektrikisht neutral në tërësi.

Lidhja midis vektorëve të polarizimit P, forcës së fushës elektrike E dhe induksionit elektrik D në një mjedis izotropik në sistemin SI të njësive ka formën:

ku ε 0 është një konstante elektrike. Vlera e lejueshmërisë ε varet nga struktura dhe përbërje kimike substancave, si dhe presionit, temperaturës dhe të tjera kushtet e jashtme(tabela).

Për gazrat, vlera e tij është afër 1, për lëngjet dhe të ngurta varion nga disa njësi në disa dhjetëra, për ferroelektrikë mund të arrijë 10 4 . Një përhapje e tillë në vlerat e ε është për shkak të mekanizmave të ndryshëm të polarizimit që ndodhin në dielektrikë të ndryshëm.

Teoria klasike mikroskopike çon në një shprehje të përafërt për lejueshmërinë e dielektrikëve jopolare:

ku n i është përqendrimi i llojit të i-të të atomeve, joneve ose molekulave, α i është polarizimi i tyre, β i është i ashtuquajturi faktor i fushës së brendshme, për shkak të veçorive strukturore të një kristali ose lënde. Për shumicën e dielektrikëve me lejueshmëri që varion nga 2-8, β = 1/3. Zakonisht, lejueshmëria është praktikisht e pavarur nga madhësia e fushës elektrike të aplikuar deri në ndarjen elektrike të dielektrikut. Vlerat e larta të ε-së të disa oksideve të metaleve dhe komponimeve të tjera janë për shkak të veçorive të strukturës së tyre, e cila lejon, nën veprimin e fushës E, zhvendosjen kolektive të nëngarkave të joneve pozitive dhe negative në drejtime të kundërta dhe formimi i ngarkesave të rëndësishme të lidhura në kufirin e kristalit.

Procesi i polarizimit dielektrik kur aplikohet një fushë elektrike nuk zhvillohet në çast, por në një kohë të caktuar τ (koha e relaksimit). Nëse fusha E ndryshon në kohën t sipas një ligji harmonik me një frekuencë ω, atëherë polarizimi i dielektrikut nuk ka kohë ta ndjekë atë, dhe një ndryshim fazor δ shfaqet midis lëkundjeve P dhe E. Kur përshkruhen lëkundjet P dhe E me metodën e amplitudave komplekse, lejueshmëria përfaqësohet nga një vlerë komplekse:

ε = ε’ + iε",

për më tepër, ε' dhe ε" varen nga ω dhe τ, dhe raporti ε"/ε' = tg δ përcakton humbjet dielektrike në mjedis. Zhvendosja fazore δ varet nga raporti τ dhe periudha e fushës Т = 2π/ω. Në τ<< Т (ω<< 1/τ, низкие частоты) направление Р изменяется практически одновременно с Е, т. е. δ → 0 (механизм поляризации «включён»). Соответствующее значение ε’ обозначают ε (0) . При τ >> T (frekuencat e larta) polarizimi nuk shkon me ndryshimin në Ε, δ → π dhe ε' në këtë rast shënoni ε (∞) (mekanizmi i polarizimit është "off"). Natyrisht, ε (0) > ε (∞) , dhe in fusha të ndryshueshme lejueshmëria rezulton të jetë funksion i ω. Pranë ω = l/τ, ε' ndryshon nga ε (0) në ε (∞) (rajon i dispersionit), dhe varësia tgδ(ω) kalon përmes një maksimumi.

Natyra e varësive ε'(ω) dhe tgδ(ω) në rajonin e dispersionit përcaktohet nga mekanizmi i polarizimit. Në rastin e polarizimeve jonike dhe elektronike me një zhvendosje elastike të ngarkesave të lidhura, ndryshimi në P(t) me një përfshirje hap pas hapi të fushës E ka karakterin e lëkundjeve të amortizuara, dhe varësitë ε'(ω) dhe tanδ(ω. ) quhen rezonante. Në rastin e polarizimit orientues, vendosja e P(t) është eksponenciale, dhe varësitë ε'(ω) dhe tgδ(ω) quhen relaksim.

Metodat për matjen e polarizimit dielektrik bazohen në fenomenet e ndërveprimit fushë elektromagnetike me momente dipole elektrike të grimcave të materies dhe janë të ndryshme për frekuenca të ndryshme. Shumica e metodave në ω ≤ 10 8 Hz bazohen në procesin e ngarkimit dhe shkarkimit të një kondensatori matës të mbushur me dielektrikën e hulumtuar. Në frekuenca më të larta, përdoren metoda të valëve, rezonante, multifrekuenca dhe të tjera.

Në disa dielektrikë, për shembull, ferroelektrikë, lidhja proporcionale midis P dhe Ε [P = ε 0 (ε – 1)E] dhe, për rrjedhojë, midis D dhe E cenohet edhe në fushat e zakonshme elektrike të arritura në praktikë. Formalisht, kjo përshkruhet si varësia ε(Ε) ≠ konst. Në këtë rast, e rëndësishme karakteristikë elektrike dielektrik është lejueshmëria diferenciale:

Në dielektrikët jolinearë, vlera e ε diff zakonisht matet në fusha të dobëta alternative me imponimin e njëkohshëm të një të fortë fushë konstante, dhe komponenti i ndryshueshëm ε diff quhet lejueshmëria e kthyeshme.

Ndezur. shih në rr. Dielektrikë.