Spektrat optike, spektrat rrezatimi elektromagnetik në rrezet infra të kuqe, të dukshme dhe ultravjollcë të shkallës së valëve elektromagnetike. Kështu që. e ndarë në spektra emetimi (të quajtura edhe ...

Instrumente spektrale, instrumente për studimin e përbërjes spektrale të gjatësive valore të rrezatimit elektromagnetik në intervalin optik (10-3-103 mikron; shih Spektrat optike), gjetja e spektrit ...

Ligji i rrezatimit i Plankut, formula e Plankut, ligji i shpërndarjes së energjisë në spektrin e rrezatimit të ekuilibrit (rrezatimi elektromagnetik në ekuilibrin termodinamik me lëndën) në ...

Linjat Fraunhofer, linjat e absorbimit në spektrin e Diellit (shih ilustrimin). F. l. vëzhguar për herë të parë në 1802 nga fizikani anglez W. Wollaston (W. N. Wollaston; 1766-1828), në 1814 ato u zbuluan dhe u përshkruan në detaje nga J ...

Tranzicionet kuantike, kalimet e menjëhershme të një sistemi kuantik (atom, molekulë, bërthama atomike, trup i fortë) nga një shtet në tjetrin. Më të rëndësishmet janë K. p. midis stacionare ...

Nivelet e energjisë, vlerat e mundshme energjetike të sistemeve kuantike, pra sistemet që përbëhen nga mikrogrimca (elektrone, protone, etj.) grimcat elementare, bërthamat atomike, atomet, molekulat, etj.) dhe ...

Numrat kuantikë, numra të plotë (0, 1, 2,...) ose gjysmë të plotë (1/2, 3/2, 5/2,...) që përcaktojnë vlerat e mundshme diskrete të sasive fizike që karakterizojnë kuantike sistemet ( bërthama atomike, atom...

Atomi (nga greqishtja atomos - i pandashëm), një grimcë e materies me madhësi mikroskopike dhe masë shumë të vogël (mikrogrimca), pjesa më e vogël element kimik, e cila është bartëse e vetive të saj. Për secilin…

Bremsstrahlung, rrezatim elektromagnetik i emetuar nga një grimcë e ngarkuar gjatë shpërndarjes (frenimit) të saj në një fushë elektrike. Ndonjëherë në konceptin e T. dhe. përfshijnë gjithashtu rrezatimin e relativizmit ...

Spektri i vazhdueshëm, spektri i vazhdueshëm, spektri i rrezatimit elektromagnetik, shpërndarja e energjisë në të cilën karakterizohet nga funksion të vazhdueshëm frekuenca e rrezatimit ose gjatësia e valës [ f(l), shih Spektrat Optike]. Për S. me. funksioni (j(n) [ose f(l)] ndryshon pak në një gamë mjaft të gjerë prej n (ose l), në kontrast me spektrat me vijë dhe me vija, kur j(n) ka maksimum të theksuar në frekuenca diskrete n = n1, n2, n3,..., shumë i ngushtë për vijat spektrale dhe më gjerë për brezat spektrale. Në rajonin optik, kur drita zbërthehet nga instrumentet spektrale, S. s. marrë në formën e një shiriti të vazhdueshëm (gjatë vëzhgimit vizual ose regjistrimit fotografik; shih Fig. oriz. ) ose një kurbë të qetë (për regjistrim fotoelektrik). S. s. vërehet si në emetim ashtu edhe në përthithje. Një shembull i S. s., që mbulon të gjithë gamën e frekuencave dhe karakterizohet nga një shpërndarje spektrale e mirëpërcaktuar e energjisë, është spektri i rrezatimit të ekuilibrit. Karakterizohet nga ligji i rrezatimit të Planck.

Në disa raste, mbivendosje spektri i linjës në një të ngurtë

Për shembull, në spektrat e Diellit dhe yjeve në V. s. emetimet mund të mbivendosen si një spektër absorbimi diskret (linjat Fraunhofer) dhe një spektër diskret emetimi (në veçanti, linjat spektrale të emetimit të atomit të hidrogjenit).

Sipas teoria kuantike, S. s. lind gjatë kalimeve kuantike midis dy grupeve të niveleve të energjisë, të paktën njëra prej të cilave i përket një sekuence të vazhdueshme nivelesh (në një spektër të vazhdueshëm të energjisë). Një shembull është S. s. një atom hidrogjeni, që rezulton nga kalimet midis niveleve diskrete të energjisë me vlera të ndryshme të numrit kuantik n dhe një grupi të vazhdueshëm nivelesh energjie që shtrihen mbi kufirin e jonizimit (tranzicionet e lidhura lirisht, shih Fig. 1b në stacionin Atom); në përthithjen e S. me. korrespondon me jonizimin e atomit H (kalimet e një elektroni nga një gjendje e lidhur në një të lirë), në emetim - me rikombinimin e një elektroni dhe një protoni (kalimet e një elektroni nga një gjendje e lirë në një të lidhur). Kalimet ndërmjet çifteve të ndryshme të niveleve të energjisë që i përkasin një grupi të vazhdueshëm nivelesh (tranzicione pa pagesë) gjithashtu shkaktojnë bremsstrahlung që korrespondon me bremsstrahlung gjatë emetimit dhe procesin e kundërt gjatë përthithjes. Tranzicionet midis çifteve të ndryshme të niveleve diskrete të energjisë krijojnë një spektër të linjës (tranzicione të kufizuara-lidhura).

S. s. mund të merret për molekulat poliatomike gjatë kalimit ndërmjet grupeve të niveleve të afërta diskrete të energjisë si rezultat i imponimit të shumë një numër i madh vijat spektrale me gjerësi të fundme. Nëse rezolucioni i instrumenteve spektrale të përdorura është i pamjaftueshëm, mund të merret S. S. i dukshëm, në të cilin vija ose strukturat me shirita të spektrit bashkohen në S. S.

M. A. Elyashevich.

Iarajuli Gjergji

Spektrat e emetimit dhe absorbimit.

Shkarko:

Pamja paraprake:

Për të përdorur pamjen paraprake të prezantimeve, krijoni një llogari (llogari) Google dhe regjistrohuni: https://accounts.google.com

Titrat e rrëshqitjeve:

Spektra. Llojet e spektrave. Analiza spektrale. Prezantim mbi fizikën nga një nxënës i klasës së 11-të të shkollës së mesme GBOU Nr. 1465 me emrin Admiral N.G. Kuznetsova Iarajuli Georgiy Mësues i fizikës Kruglova Larisa Yurievna

Koncepti i spektrit dhe informacioni bazë Spektri - shpërndarja e vlerave sasi fizike(zakonisht energjia, frekuenca ose masa) Një paraqitje grafike e një shpërndarjeje të tillë quhet diagramë spektrale. Zakonisht, spektri nënkupton spektrin elektromagnetik - spektrin e frekuencës së rrezatimit elektromagnetik.

Historia e kërkimit Në përdorim shkencor termi "spektër" u prezantua nga Njutoni në 1671-1672 për të përcaktuar një brez shumëngjyrësh, të ngjashëm me një ylber, i cili fitohet kur një rreze dielli kalon nëpër një prizëm qelqi trekëndor.

Historikisht, para të gjitha spektrave të tjera, filloi studimi i spektrit optik. I pari ishte Isaac Newton, i cili futi termin "spektër" në përdorim shkencor për të treguar brezin shumëngjyrësh të ngjashëm me një ylber të marrë prej tij në eksperimentet mbi dritën e diellit. Në veprën e tij "Optika", botuar në 1704, ai botoi rezultatet e eksperimenteve të tij për zbërthimin e dritës së bardhë në përbërës të veçantë me ngjyra dhe thyerje të ndryshme duke përdorur një prizëm qelqi trekëndor, domethënë ai mori spektrat e rrezatimit diellor dhe shpjegoi natyra, duke treguar se ngjyra është veti e saj e dritës.

Në fakt, Njutoni hodhi themelet e spektroskopisë optike: në "Optikë" ai përshkroi të tre metodat e zbërthimit të dritës që përdoren sot: përthyerja, interferenca dhe difraksioni, dhe prizmi i tij me një kolimator, një çarje dhe një lente ishte spektroskopi i parë. Fragment i dorëshkrimit "Optika" të Njutonit që përshkruan një nga eksperimentet me një prizëm.

Llojet e spektrave Spektrat e emisionit Spektrat e përthithjes Spektrat e shpërndarjes

Spektrat e emetimit Vija e vazhdueshme me vija

Spektri i vazhdueshëm Jepni trupa që janë të ngurtë, gjendje e lëngshme, si dhe gazet e dendura. Për të marrë, ju duhet të ngrohni trupin në temperaturë të lartë. Natyra e spektrit varet jo vetëm nga vetitë e atomeve individuale që emetojnë, por edhe nga ndërveprimi i atomeve me njëri-tjetrin. Spektri përmban të gjitha gjatësitë e valëve dhe pa ndërprerje. Një spektër i vazhdueshëm ngjyrash mund të vërehet në një grilë difraksioni. Një demonstrim i mirë i spektrit është një fenomen natyror ylberët. Ato janë të njëjta për substanca të ndryshme, kështu që nuk mund të përdoren për të përcaktuar përbërjen e një substance

Spektri i linjës Përbëhet nga linja individuale me ngjyra të ndryshme ose me të njëjtën ngjyrë, me vendndodhje të ndryshme Ju lejon të gjykoni përbërjen kimike të burimit të dritës me linja spektrale Jep të gjitha substancat në gjendje atomike (por jo molekulare) të gaztë (atomet praktikisht nuk ndërveprojnë me njëri-tjetrin) Atomet e izoluara të një elementi kimik të caktuar lëshojnë valë me një gjatësi vale të përcaktuar rreptësisht.Për vëzhgim ata përdorin shkëlqimin e avujve të një lënde në flakë ose shkëlqimin e një shkarkimi gazi në një tub të mbushur me gazin në studim. Kur densiteti i një gazi atomik rritet, linjat individuale spektrale zgjerohen

Shembuj të spektrave të linjës

Spektri me shirita Jepni substanca që janë në gjendje molekulare Spektri përbëhet nga breza individualë të ndara nga boshllëqe të errëta. Çdo brez është një koleksion i një numri të madh linjash të ndara shumë afër.Për vëzhgim, përdoret shkëlqimi i avujve në flakë ose shkëlqimi i një shkarkimi gazi.

Shembuj të spektrit me shirita Spektri i një harku karboni (shiritat e molekulave CN dhe C 2) Spektri i emetimit të avullit të një molekule jodi.

Spektri i përthithjes Kjo është tërësia e frekuencave të absorbuara nga një substancë e caktuar. Një substancë thith ato linja të spektrit që lëshon, duke qenë një burim drite Spektrat e absorbimit fitohen duke kaluar dritën nga një burim që jep një spektër të vazhdueshëm përmes një substance, atomet e së cilës janë në një gjendje të pangacmuar nëse drita e bardhë kalon nëpër një të ftohtë. , gaz që nuk lëshon, atëherë në sfondin e një burimi të vazhdueshëm të spektrit, do të shfaqen vija të errëta. Gazi thith më intensivisht dritën e atyre gjatësive valore që lëshon në një gjendje shumë të nxehtë. Vijat e errëta në sfondin e spektrit të vazhdueshëm janë linjat e përthithjes që së bashku formojnë spektrin e absorbimit.

Shembuj të spektrit të absorbimit Fraunhofer Josef (1787-1826) ishte një fizikant gjerman. Përmirësoi prodhimin e lenteve, grilat e difraksionit. Përshkruar në detaje (1814) linjat e absorbimit në spektrin e Diellit, të emërtuar pas tij. Shpiku heliometër-refraktori. Fraunhofer konsiderohet me të drejtë babai i astrofizikës për punën e tij në astronomi. Linjat Fraunhofer

Linjat e absorbimit në spektrin e yjeve

Analiza spektrale Analiza spektrale është një metodë për përcaktimin e përbërjes kimike të një lënde sipas spektrit të saj. Në 1854, G. R. Kirchhoff dhe R. W. Bunsen filluan të studiojnë spektrat e një flake të ngjyrosur me avujt e kripërave metalike, dhe si rezultat, ata hodhën themelet e analizës spektrale, e para nga metodat spektrale instrumentale - një nga metodat më të fuqishme. të shkencës eksperimentale.

Analiza spektrale u zhvillua përfundimisht në 1859. Në fakt, analiza spektrale hapi një epokë të re në zhvillimin e shkencës - studimi i spektrave si grupe vlerash të vëzhgueshme të funksionit shtetëror të një objekti ose sistemi doli të ishte jashtëzakonisht i frytshëm dhe, në fund të fundit, çoi në shfaqjen Mekanika kuantike: Planck doli me idenë e një kuantike ndërsa punonte në teorinë e spektrit të trupit të zi.

Duke përdorur analizën spektrale, mund ta zbuloni këtë element në përbërje substancë komplekse edhe nëse masa e tij nuk i kalon 10 -10 kg. Aktualisht, spektrat e të gjithë atomeve janë përcaktuar dhe tabelat e spektrave janë përpiluar. Me ndihmën e analizës spektrale u zbuluan shumë elementë të rinj: rubidiumi, ceziumi etj. Ata mësuan me ndihmën e analizës spektrale. përbërje kimike Dielli dhe yjet. Për shkak të thjeshtësisë dhe shkathtësisë së saj krahasuese, analiza spektrale është metoda kryesore për monitorimin e përbërjes së një substance në metalurgji, inxhinieri mekanike dhe industrinë bërthamore. Me ndihmën e analizës spektrale përcaktohet përbërja kimike e xeheve dhe mineraleve. Përbërja e përzierjeve komplekse, kryesisht organike, analizohet nga spektri i tyre molekular. Analiza spektrale mund të kryhet jo vetëm nga spektri i emetimit, por edhe nga spektri i absorbimit. Janë linjat e absorbimit në spektrin e Diellit dhe yjeve që bëjnë të mundur studimin e përbërjes kimike të këtyre trupave qiellorë.

Aparatet spektrale Aparatet spektrale përdoren për të studiuar me saktësi spektrat. Më shpesh, pjesa kryesore e aparatit spektral është një prizëm ose grilë difraksioni. Për të marrë spektrin e rrezatimit të diapazonit të dukshëm, përdoret një pajisje e quajtur spektroskop, në të cilën syri i njeriut shërben si detektor rrezatimi. Spektroskopi Spektrograf

Spektroskopi Kirchhoff-Bunsen

>> Llojet e Spectra

§ 82 LLOJET E SPEKTRAVE

Përbërja spektrale e rrezatimit të substancave është shumë e larmishme. Por, përkundër kësaj, të gjitha spektrat, siç tregon përvoja, mund të ndahen në tre lloje.

Spektrat e vazhdueshme. Spektri i dritës diellore ose harkore është i vazhdueshëm. Kjo do të thotë se ka valë të të gjitha gjatësive valore në spektër. Nuk ka ndërprerje në spektër dhe mund të shihet një brez i vazhdueshëm shumëngjyrësh në ekranin e spektrografit (shih Fig. V, 1 në hyrjen e ngjyrave).

Shpërndarja e frekuencës së energjisë, d.m.th., dendësia spektrale e intensitetit të rrezatimit, është e ndryshme për trupa të ndryshëm. Për shembull, një trup me një sipërfaqe shumë të zezë lëshon valë elektromagnetike të të gjitha frekuencave, por varësia e densitetit spektral të intensitetit të rrezatimit nga frekuenca ka një maksimum në një frekuencë të caktuar Vmax (Fig. 10.3). Energjia që i atribuohet frekuencave shumë të vogla (V -> 0) dhe shumë të mëdha (v -> v) është e papërfillshme. Me një rritje të temperaturës së trupit, dendësia maksimale spektrale e rrezatimit zhvendoset drejt valëve të shkurtra.

Spektra të vazhdueshëm (ose të vazhdueshëm)., siç tregon përvoja, japin trupa që janë në gjendje të ngurtë ose të lëngët, si dhe gazra shumë të ngjeshur. Për të marrë një spektër të vazhdueshëm, është e nevojshme të ngrohni trupin në një temperaturë të lartë.

Natyra e spektrit të vazhdueshëm dhe vetë fakti i ekzistencës së tij nuk përcaktohen vetëm nga vetitë e atomeve individuale rrezatuese, por gjithashtu varen në një masë të madhe nga ndërveprimi i atomeve me njëri-tjetrin.

Një spektër i vazhdueshëm prodhohet gjithashtu nga plazma me temperaturë të lartë. Valët elektromagnetike emetohen nga plazma kryesisht në përplasjet e elektroneve me jonet.

Spektrat e linjës. Le të futim në flakën e zbehtë të një djegësi me gaz një copë azbesti të lagur me një zgjidhje të kripës së zakonshme të tryezës. Kur vëzhgojmë flakën përmes një spektroskopi, do të shohim se si një vijë e verdhë e ndritshme pulson në sfondin e një spektri të vazhdueshëm të flakës që mezi dallohet (shih Fig. V, 2 në insertin e ngjyrave).

Kjo vijë e verdhë jepet nga avulli i natriumit, i cili formohet gjatë ndarjes së molekulave të klorurit të natriumit në flakë. Futja e ngjyrave tregon gjithashtu spektrat e hidrogjenit dhe heliumit. Secili prej spektrave është një palisadë linjash me ngjyra me shkëlqim të ndryshëm, të ndara nga breza të gjerë të errët. Spektrat e tillë quhen spektra të linjës. Prania e një spektri të linjës do të thotë që substanca lëshon dritë vetëm me gjatësi vale mjaft të caktuara (më saktë, në intervale të caktuara spektrale shumë të ngushta). Figura 10.4 tregon një shpërndarje të përafërt të densitetit spektral të intensitetit të rrezatimit në spektrin e linjës. Çdo rresht ka një gjerësi të kufizuar.

Spektrat e linjës japin të gjitha substancat në gjendje atomike (por jo molekulare) të gaztë. Në këtë rast, drita emetohet nga atome që praktikisht nuk ndërveprojnë me njëri-tjetrin. Ky është lloji më themelor, bazë i spektrit.

Atomet e izoluara lëshojnë dritë me gjatësi vale të përcaktuara rreptësisht.

Zakonisht, spektrat e linjës vërehen duke përdorur shkëlqimin e avujve të një lënde në flakë ose shkëlqimin e një shkarkimi gazi në një tub të mbushur me gazin në studim.

Me rritjen e densitetit të një gazi atomik, linjat individuale spektrale zgjerohen dhe, së fundi, me një kompresim shumë të lartë të gazit, kur ndërveprimi i atomeve bëhet i rëndësishëm, këto linja mbivendosen me njëra-tjetrën, duke formuar një spektër të vazhdueshëm.

Spektrat me vija. Spektri me vija përbëhet nga breza individualë të ndarë nga boshllëqe të errëta. Me ndihmën e një aparati shumë të mirë spektral, mund të konstatohet se çdo brez është një koleksion i një numri të madh linjash të ndara shumë afër. Ndryshe nga spektrat e linjës, spektrat me shirita formohen jo nga atomet, por nga molekula që nuk janë të lidhura ose të lidhura dobët. mik i lidhur me një shok.

Për të vëzhguar spektrat molekularë, si dhe për të vëzhguar spektrat e linjës, përdoret shkëlqimi i avujve të një lënde në flakë ose shkëlqimi i një shkarkimi gazi.

Spektrat e përthithjes. Të gjitha substancat atomet e të cilave janë në gjendje të ngacmuar lëshojnë valë drite. Energjia e këtyre valëve shpërndahet në një mënyrë të caktuar mbi gjatësitë e valëve. Thithja e dritës nga një substancë varet gjithashtu nga gjatësia e valës. Pra, xhami i kuq transmeton valë që korrespondojnë me dritën e kuqe (8 10 -5 cm), dhe thith të gjithë pjesën tjetër.

Nëse drita e bardhë kalon përmes një gazi të ftohtë, jo-rrezatues, atëherë vija të errëta shfaqen në sfondin e spektrit të vazhdueshëm të burimit (shih Fig. V, 5-8 në insertin e ngjyrave). Gazi thith më intensivisht dritën e pikërisht atyre gjatësive valore që ai vetë lëshon në një gjendje shumë të nxehtë. Vijat e errëta në sfondin e spektrit të vazhdueshëm janë linjat e absorbimit, të cilat së bashku formojnë spektrin e absorbimit.

Ekzistojnë spektra të emetimit të vazhdueshëm, të linjës dhe me shirita dhe të njëjtin numër spektrash absorbimi.

1. A është spektri i një llambë inkandeshente i vazhdueshëm!
2. Cili është ndryshimi kryesor midis spektrave të vijës dhe spektrit të vazhdueshëm dhe me vija!

L - f(l) (shih SPEKTRA OPTIKE). Për S. me. funksioni j(n) (ose f(l)) ndryshon pak në një gamë mjaft të gjerë prej n (ose l), në kontrast me spektrat e vijës dhe me shirita, kur j(n) ka një vlerat e frekuencës n=n1 n2, n3, . . . maksimumi i theksuar, shumë i ngushtë për spektrin. linjat dhe më gjerë për spektrin. vija. Në optike zonat gjatë zbërthimit të dritës nga instrumentet spektrale S. s. marrë në formën e një brezi të vazhdueshëm (për vëzhgim vizual ose regjistrim fotografik) ose një kurbë të lëmuar (për regjistrim fotoelektrik). S. s. vërehet si në emetim ashtu edhe në përthithje. Një shembull i S. S., që mbulon të gjithë gamën e frekuencës dhe karakterizohet nga një shpërndarje spektrale e mirëpërcaktuar e energjisë, e përshkruar nga Planck ligji i rrezatimit, shërben si spektri i rrezatimit të një trupi krejtësisht të zi.

Në disa raste, mbivendosja e spektrit të linjës në spektrin e vazhdueshëm është i mundur. Për shembull, në spektrat e Diellit dhe yjeve në s. emetimet mund të mbivendosen si disk. spektri i përthithjes (linjat Fraunhofer) dhe disk. spektri i emetimit (në veçanti, spektri i linjës së emetimit të atomit H).

Sipas sasisë. teori, S. s. ndodh gjatë kalimeve kuantike midis dy grupeve të niveleve të energjisë, nga të cilat të paktën njëri i përket një sekuence të vazhdueshme nivelesh. Një shembull është S. s. atomi H, që rezulton nga tranzicionet ndërmjet disk. nivelet e energjisë me dif. Ch. numër kuantik n dhe një grup i vazhdueshëm i niveleve të energjisë që shtrihen mbi kufijtë e jonizimit (kalimet me kufi të lirë); në përthithjen e S. me. korrespondon me jonizimin e atomit H (kalimi i elektronit nga i lidhur në të lirë), në emetim - rikombinimi i elektronit dhe protonit (kalimi i elektronit nga gjendja e lirë në të lidhur). Kalimet midis çifteve të ndryshme të niveleve të energjisë që i përkasin një grupi të vazhdueshëm nivelesh (tranzicione pa pagesë) gjithashtu shkaktojnë bremsstrahlung që korrespondon me bremsstrahlung gjatë emetimit dhe procesi i kundërt gjatë përthithjes. Kalimet midis çifteve të ndryshme diskrete. nivelet e energjisë krijojnë një spektër të linjës (tranzicionet e kufizuara).

S. s. molekulat poliatomike mund të përftohen nga kalimet ndërmjet grupeve të disqeve të afërta. nivelet e energjisë si rezultat i mbivendosjes së një numri shumë të madh spektrash. vija me gjerësi të kufizuar. Në këtë rast, me rezolucion të pamjaftueshëm të spektrit të aplikuar. instrumentet, spektrat me vijë ose me vija mund të bashkohen në S.S.

Fjalor Enciklopedik Fizik. - M.: Enciklopedia Sovjetike. . 1983 .

SPEKTRI I VAZHDUESHËM

(spektër i vazhdueshëm) - spektër i el.-mag. funksioni i rrezatimit - ose i gjatësisë së valës së tij (shih. Spektrat optike). Për S. me. funksioni [ose] ndryshon pak në një gamë mjaft të gjerë të v (ose), në kontrast me spektrat e linjës dhe të shiritave, kur ka në frekuenca diskrete v \u003d v l, v 2, v 3,... maksimumi i theksuar, shumë i ngushtë për linjat spektrale dhe më i gjerë për brezat spektralë. Në optike zonat gjatë zbërthimit të dritës nga instrumentet spektrale S. s. e përftuar si brez i vazhdueshëm (për vëzhgim vizual ose regjistrim fotografik) ose një kurbë e lëmuar (për regjistrim fotoelektrik). S. s. vërehet si në emetim ashtu edhe në përthithje. Një shembull i S. s., që mbulon të gjithë gamën e frekuencës dhe karakterizohet nga shpërndarja spektrale e energjisë, e përshkruar Ligji i Plankut i rrezatimit, shërben si spektër i rrezatimit trup absolutisht i zi.

Në disa raste, mbivendosja e spektrit të linjës në atë të vazhdueshme është e mundur. Linjat Fraunhofer) dhe spektri diskret i emetimit (në veçanti, emetimi i atomit H).

Sipas teorisë kuantike, S. s. ndodh kur tranzicionet kuantike ndërmjet dy grupeve të niveleve të energjisë, nga të cilat të paktën njëri i përket një sekuence të vazhdueshme nivelesh. Si shembull mund të shërbejë S.. atomi H, që rezulton nga kalimet ndërmjet niveleve diskrete të energjisë me dekomp. Ch. numri kuantik n dhe një grup i vazhdueshëm i niveleve të energjisë që shtrihen mbi kufijtë e jonizimit (kalimet me kufi të lirë); në përthithjen e S. me. korrespondon me jonizimin e atomit H (kalimet e një elektroni nga gjendja e lidhur në atë të lirë), në emetim - rikombinimi i një elektroni dhe një protoni (kalimet e një elektroni nga një gjendje e lirë në një të lidhur).Gjatë kalimeve midis çifteve të ndryshme të niveleve të energjisë që i përkasin një grupi të vazhdueshëm nivelesh (kalime pa pagesë), lindin gjithashtu S. S. s. molekulat poliatomike mund të përftohen gjatë kalimeve midis grupeve të niveleve të afërta diskrete të energjisë si rezultat i mbivendosjes së një numri shumë të madh vijash spektrale që kanë një gjerësi të kufizuar. Në këtë rast, nëse rezolucioni i instrumenteve spektrale të përdorura është i pamjaftueshëm, spektri i vijës ose i vijave mund të bashkohet në S.S. _ M. A. Elyashevich.

Enciklopedi fizike. Në 5 vëllime. - M.: Enciklopedia Sovjetike. Kryeredaktori A. M. Prokhorov. 1988 .

Shihni se çfarë është "FULL SPECTRUM" në fjalorë të tjerë:

spektri i vazhdueshëm- ištisinis spektras statusas T sritis Standartizacija ir metrologija apibrėžtis Spektras, kuriame linijos susilieja į tolydžią visumą. atitikmenys: angl. spektër i vazhdueshëm; vazhdimësi vok. kontinuierliches Spektrum, n; Kontinuum, n rus. vazhdimësi... Penkiakalbis aiskinamasis metrologijos terminų žodynas

spektri i vazhdueshëm- ištisinis spektras statusas T sritis chemija apibrėžtis Spektras, kuriame linijos susilieja į tolydžią visumą. atitikmenys: angl. spektër i vazhdueshëm; vazhdimësi rus. vazhdimësi; spektër i vazhdueshëm; spektri i vazhdueshëm ryšiai: sinonimas - tolydusis ... ... Chemijos terminų aiskinamasis žodynas

spektri i vazhdueshëm- ištisinis spektras statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. spektri i vazhdueshëm vok. kontinuierliches Spektrum, n rus. spektër i vazhdueshëm, m; spektër i vazhdueshëm, m pranc. spektër i vazhdueshëm, m … Fizikos terminų žodynas

Spektri i vazhdueshëm, spektri i rrezatimit elektromagnetik, shpërndarja e energjisë në të cilën karakterizohet nga një funksion i vazhdueshëm i frekuencës së rrezatimit [φ (ν)] ose gjatësisë valore të tij. Për S. me. funksioni (φ(ν) [ose f(λ)]… … Enciklopedia e Madhe Sovjetike

spektri i vazhdueshëm- spektër i vazhdueshëm ... Fjalori i sinonimeve kimike I

spektri i vazhdueshëm i elektroneve- ištisinis elektronų spektras statusas T sritis fizika atitikmenys: engl. spektër elektronik i vazhdueshëm; vazhdimësi elektronike vok. Elektronenkotinuum, n rus. spektri i vazhdueshëm i elektroneve, m; vazhdim elektron, m pranc. spektri i vazhdueshëm i elektroneve … Fizikos terminų žodynas

Mbledhja e harmonikave lëkundjet në të cilat mund të zbërthehet një lëkundje e caktuar komplekse. trafiku. Matematikisht, një lëvizje e tillë përfaqësohet si një lëvizje periodike, por jo harmonike. funksionet f(t) me frekuencë w. Ky funksion mund të përfaqësohet si një seri ... ... Enciklopedia Fizike

Shpreh përbërjen e frekuencës së zërit dhe është rezultat i analizës së zërit. S. h. ato zakonisht përfaqësojnë në planin koordinativ, ku frekuenca f paraqitet përgjatë abshisës, amplituda A ose intensiteti I i përbërësit harmonik të tingullit përgjatë ordinatës. ... ... Enciklopedia Fizike

Vetitë magnetike të substancave përcaktohen nga vetitë magnetike të atomeve ose grimcave elementare (elektrone, protone dhe neutrone) që përbëjnë atomet. Tani është vërtetuar se vetitë magnetike të protoneve dhe neutroneve janë pothuajse 1000 herë më të dobëta se vetitë magnetike të elektroneve. Prandaj, vetitë magnetike të substancave përcaktohen kryesisht nga elektronet që përbëjnë atomet.

— Ligji i Boyle - Mariotte.

— Ligji i Gay-Lussac.

— Ligji i Charles(Ligji i dytë i Gay-Lussac, 1808)

2. Syri njeriu është një kompleks sistemi optik, i cili në veprimin e tij është i ngjashëm me sistemin optik të një kamere. Struktura skematike e syrit është paraqitur në fig. 1. Syri ka forme thuajse sferike dhe diametër rreth 2,5 cm Jashtë është i mbuluar me një guaskë mbrojtëse 1 ngjyrë të bardhë- sklera. Pjesa e përparme transparente e sklerës së dytë quhet kornea. Në një distancë prej tij është irisi 3, i ngjyrosur me pigment. Vrima në iris është bebëza.

Në varësi të intensitetit të dritës rënëse, bebëza ndryshon në mënyrë refleksive diametrin e saj nga afërsisht 2 në 8 mm, domethënë vepron si një diafragmë e kamerës. Midis kornesë dhe irisit është një lëng i qartë. Pas bebëzës është thjerrëza 4 - një trup elastik i ngjashëm me lente. Një muskul i veçantë 5 mund të ndryshojë formën e lenteve brenda kufijve të caktuar, duke ndryshuar kështu fuqinë e tij optike. Pjesa tjetër e syrit është e mbushur me trup qelqor. Pjesa e pasme e syrit është fundusi, është i mbuluar me një retinë 6, e cila është një degëzim kompleks i nervit optik 7 me mbaresa nervore - shufra dhe kone, të cilat janë elementë të ndjeshëm ndaj dritës.

Rrezet e dritës nga një objekt, të thyera në kufirin ajër-korne, kalojnë më tej përmes thjerrëzës (një lente me fuqi optike të ndryshme) dhe krijojnë një imazh në retinë, shfaqet një imazh real i reduktuar i objekteve, të cilat truri i korrigjon në një i drejtë. Kornea, lëngu i pastër, thjerrëzat dhe trupi qelqor formojnë një sistem optik, qendra optike e të cilit ndodhet në një distancë prej rreth 5 mm nga kornea.

Me një muskul të relaksuar të syrit, fuqia optike e syrit është afërsisht 59 dioptra, me tension maksimal të muskujve - 70 dioptra. Tipari kryesor i syrit si instrument optik është aftësia për të ndryshuar në mënyrë refleksive fuqinë optike të optikës së syrit në varësi të pozicionit të objektit. Ky përshtatje e syrit ndaj një ndryshimi në pozicionin e objektit të vëzhguar quhet akomodim.

Zona e akomodimit të syrit mund të përcaktohet nga pozicioni i dy pikave:

Pika e largët e akomodimit përcaktohet nga pozicioni i objektit, imazhi i të cilit merret në retinë me një muskul të relaksuar të syrit. Në një sy normal, pika e largët e akomodimit është në pafundësi.

Pika më e afërt e akomodimit është distanca nga objekti në shqyrtim në sy në tensionin maksimal të muskujve të syrit. Pika më e afërt e një syri normal ndodhet në një distancë prej 10 - 20 cm nga syri. Me moshën, kjo distancë rritet.

Përveç këtyre dy pikave që përcaktojnë kufijtë e zonës së akomodimit, syri ka distancën më të mirë të shikimit, domethënë distancën nga objekti në sy, në të cilën është më e përshtatshme (pa stres të tepruar) të ekzaminohen detajet. të objektit (për shembull, lexoni tekst të vogël). Kjo distancë në një sy normal supozohet me kusht të jetë 25 cm.Në rast të dëmtimit të shikimit, imazhet e objekteve të largëta në rastin e një syri të pakënaqur mund të shfaqen ose përpara retinës (aurpamësia) ose pas retinës (largpamësia).

Tek disa njerëz, sytë në gjendje të relaksuar krijojnë një imazh të objektit jo në retinë, por përpara saj. Si rezultat, imazhi i subjektit është "e paqartë". Njerëz të tillë nuk mund të shohin qartë objekte të largëta, por ata mund të shohin objekte që janë afër. Kjo vërehet nëse gjerësia e syrit është e madhe ose thjerrëza është shumë konvekse (ka një lakim të madh). Në këtë rast, një imazh i qartë i objektit nuk formohet në retinë, por përpara saj. Kjo mungesë (defekt) e shikimit quhet miopi (ndryshe miopi).

Njerëzit miop kanë nevojë për syze me lente divergjente (me fuqi optike negative). Pas kalimit nëpër një lente të tillë, rrezet e dritës fokusohen nga thjerrëza pikërisht në retinë. Prandaj, një person miop i armatosur me syze mund të shohë objekte të largëta, ashtu si një person me shikim normal.

Njerëzit e tjerë mund t'i shohin mirë objektet e largëta, por nuk mund t'i dallojnë ato që janë afër. Në një gjendje të relaksuar, një imazh i qartë i objekteve të largëta merret prapa retinës. Si rezultat, imazhi i subjektit është "e paqartë". Kjo është e mundur kur gjerësia e syrit nuk është mjaft e madhe ose thjerrëza e syrit është e sheshtë, atëherë një person i sheh qartë objektet e largëta dhe i mbyll dobët. Kjo mungesë vizioni quhet largpamësi.

Një formë e veçantë e largpamësisë është largpamësia senile ose presbiopia. Ndodh sepse elasticiteti i thjerrëzës zvogëlohet me kalimin e moshës dhe nuk tkurret më si tek të rinjtë. Personat largpamës mund të ndihmohen me syze me lente konvergjente (fuqi optike pozitive).

1. Ligji i përhapjes drejtvizore të dritës: Drita udhëton në vijë të drejtë në një mjedis optikisht homogjen.

2. Ligji i reflektimit të dritës: trarët e rënë dhe të reflektuar, si dhe pingulja me ndërfaqen midis dy mediave, të rivendosura në pikën e rënies së rrezes, shtrihen në të njëjtin rrafsh (rrafshi i rënies). Këndi i reflektimit γ është i barabartë me këndin e rënies α.

3. Ligji i thyerjes së dritës: trarët e rënë dhe ato të thyera, si dhe pingulja me ndërfaqen midis dy mediave, të rivendosura në pikën e rënies së rrezes, shtrihen në të njëjtin rrafsh. Raporti i sinusit të këndit të rënies α me sinusin e këndit të thyerjes β është një vlerë konstante për dy media të dhëna:

Vlera konstante n thirrur indeksi relativ i thyerjes mjedisi i dytë në raport me të parin. Indeksi i thyerjes së një mjedisi në lidhje me vakum quhet indeksi absolut i thyerjes.

Indeksi relativ i thyerjes së dy mediave është i barabartë me raportin e indekseve të tyre të thyerjes absolute:

n = n 2 / n 1

Ligjet e reflektimit dhe të thyerjes shpjegohen në fizikën e valëve. Sipas koncepteve të valës, përthyerja është pasojë e ndryshimit të shpejtësisë së përhapjes së valës gjatë kalimit nga një medium në tjetrin. kuptimi fizik indeksi i thyerjes është raporti i shpejtësisë së përhapjes së valës në mjedisin e parë υ 1 me shpejtësinë e përhapjes së tyre në mjedisin e dytë υ 2:

Indeksi absolut i thyerjes është i barabartë me raportin e shpejtësisë së dritës c në vakum me shpejtësinë e dritës υ në mjedis:

Një medium me një indeks refraktiv absolut më të ulët quhet optikisht më pak i dendur.

Kur drita kalon nga një mjedis optikisht më i dendur në një optikisht më pak të dendur n 2 reflektim total, pra zhdukja e rrezes së thyer. Ky fenomen vërehet në kënde të incidencës që tejkalojnë një kënd të caktuar kritik α pr, i cili quhet këndi kufizues pasqyrim total i brendshëm.

Për këndin e rënies α = α pr sin β = 1; vlera sin α pr \u003d n 2 / n 1< 1.

Nëse mediumi i dytë është ajri (n2 ≈ 1), atëherë është e përshtatshme të rishkruhet formula si

Sinα pr \u003d 1 / n

1. Ligji i parë i Njutonit. Nëse në trup nuk veprojnë forca ose veprimi i tyre kompensohet, atëherë ky trup është në gjendje pushimi ose lëvizje drejtvizore uniforme.

Në fizikën moderne, ligji i parë i Njutonit zakonisht formulohet si më poshtë:

Ekzistojnë korniza të tilla referimi, të quajtura inerciale, në lidhje me të cilat një pikë materiale e mban shpejtësinë e saj të pandryshuar nëse mbi të nuk veprojnë trupa të tjerë.

Vetia e trupave për të ruajtur shpejtësinë e tyre në mungesë të trupave të tjerë që veprojnë mbi të quhet inercia . Pesha trupi - një masë sasiore e inercisë së tij. Në SI, matet në kilogramë.

Kornizat e referencës në të cilat qëndron ligji i parë i Njutonit quhen inerciale . Kornizat e referencës që lëvizin në raport me ato inerciale me nxitim quhen joinerciale .

Forcë- një masë sasiore e bashkëveprimit të trupave. Forca është një sasi vektoriale dhe matet në njuton (N). Një forcë që prodhon të njëjtin efekt në një trup si disa forca që veprojnë njëkohësisht quhet rezultante këto forca.

Së dyti ligji i Njutonit. Nxitimi i një trupi është drejtpërdrejt proporcional me rezultatin e forcave të aplikuara në trup dhe në përpjesëtim të zhdrejtë me masën e tij:

Nëse dy trupa ndërveprojnë me njëri-tjetrin, atëherë nxitimet e këtyre trupave janë në përpjesëtim të zhdrejtë me masat e tyre.

Së treti ligji i Njutonit. Forcat me të cilat trupat ndërveprojnë me njëri-tjetrin janë të barabarta në madhësi dhe të drejtuara përgjatë një linje të drejtë në drejtime të kundërta.

F 1 \u003d -F 2

2. Shfaqja e SRT.

SRT u shfaq si rezultat i një kontradikte midis elektrodinamikës së Maxwell dhe mekanikës së Njutonit.

Mënyrat e mundshme për të dalë nga kontradikta:

Dështimi i parimit të relativitetit (H. Lorenz)

Dështimi i formulave të Maxwell-it (G. Hertz)

Refuzimi i koncepteve klasike të hapësirës dhe kohës, ruajtja e parimit të relativitetit dhe ligjeve të Maksuellit (A. Einstein)

Mundësia e tretë doli të ishte e vetmja e saktë. Duke e zhvilluar vazhdimisht atë, A. Einstein erdhi në ide të reja rreth hapësirës dhe kohës. Dy mënyrat e para, siç doli, hidhen poshtë nga eksperimenti.

Teoria e relativitetit bazohet në dy postulate.

1) Koncepti i një postulati në shkencë

Një postulat në teorinë fizike luan të njëjtin rol si një aksiomë në matematikë. Ky është një propozim bazë që nuk mund të vërtetohet logjikisht. Në fizikë, një postulat është rezultat i një përgjithësimi të fakteve eksperimentale.

2) Postulatet e SRT.

Parimi i relativitetit të Ajnshtajnit: të gjitha proceset e natyrës zhvillohen në të njëjtën mënyrë në të gjitha IFR.

Postulati i dytë: shpejtësia e dritës në vakum është e njëjtë për të gjitha ISO. Nuk varet as nga shpejtësia e burimit dhe as nga shpejtësia e marrësit të sinjalit të dritës.

Pasojat e SRT.

Relativiteti i njëkohshmërisë: Dy ngjarje të ndara në hapësirë ​​që janë të njëkohshme në një IFR mund të mos jenë të njëkohshme në një IFR tjetër.

Kur lëvizni nga një CO në tjetrin, sekuenca e ngjarjeve mund të ndryshojë me kalimin e kohës, por sekuenca e ngjarjeve shkak-pasojë mbetet e pandryshuar në të gjitha CO-të: efekti vjen pas shkakut.

Arsyeja e relativitetit të njëkohshmërisë është fundshmëria e shpejtësisë së përhapjes së sinjaleve.

Relativiteti i distancave (tkurrja relativiste e madhësisë së një trupi në një CO në lëvizje): gjatësia e një objekti në lëvizje zvogëlohet në drejtimin e lëvizjes.

l - Gjatësia e trupit në pushim;

l0 - gjatësia e trupit në lëvizje;

υ - Shpejtësia e lëvizjes së saj në këtë CO.

(efektet relativiste janë ato që vërehen me shpejtësi afër shpejtësisë së dritës)

Dimensionet e objekteve në drejtim pingul me drejtimin e lëvizjes nuk ndryshojnë

Relativiteti i kohës: Një orë lëvizëse ngadalësohet.

τ0 është intervali kohor i matur nga orët që qëndrojnë në SO ku të dy ngjarjet ndodhën në të njëjtën pikë në hapësirë.

τ - Intervali kohor midis dy ngjarjeve, i matur nga një orë në lëvizje.

Koha në një anije kozmike që fluturon me një shpejtësi konstante kalon më ngadalë sesa në një Tokë "të palëvizshme". Por astronauti nuk mund t'i vërejë në asnjë mënyrë këto ndryshime, sepse dhe të gjitha proceset brenda anijes që mund të shërbejnë si masë e matjes së kohës ngadalësohen në të njëjtin aspekt. Rrahjet e zemrës dhe të gjitha funksionet e trupit ndodhin gjithashtu në lëvizje të ngadalta. Nëse shpejtësia e lëvizjes i afrohet shpejtësisë së dritës, atëherë udhëtimi në Mjegullnajën e Andromedës do të zgjasë 29 vjet. Por sipas orës së tokës do të kalojnë gati 3 milionë vjet.

Ligji relativist i mbledhjes së shpejtësive (drejtuar përgjatë një linje)

υ 1 - shpejtësia e trupit në CO 1;

υ 2 - shpejtësia e trupit në CO 2;

υ - shpejtësia e lëvizjes së SO-së 1 në raport me të 2-tën.

Në υ 1 , υ <<Me marrim υ 2 = υ 1 + υ , d.m.th. ligji i mbledhjes së shpejtësive në mekanikën klasike.

Nese nje υ = Me(d.m.th. po flasim për përhapjen e dritës), marrim υ 2 = Me, që korrespondon me postulatin e dytë të SRT.

1. Nëse një trup hidhet në një kënd me horizontin, atëherë gjatë fluturimit ndikohet nga graviteti dhe rezistenca e ajrit. Nëse forca e rezistencës neglizhohet, atëherë e vetmja forcë e mbetur është forca e gravitetit. Prandaj, për shkak të ligjit të 2-të të Njutonit, trupi lëviz me një nxitim të barabartë me nxitimin e rënies së lirë; projeksionet e nxitimit në akset koordinative janë një x = 0, dhe në= -g.

Çdo lëvizje komplekse e një pike materiale mund të përfaqësohet si një imponim i lëvizjeve të pavarura përgjatë boshteve koordinative, dhe në drejtim të akseve të ndryshme, lloji i lëvizjes mund të ndryshojë. Në rastin tonë, lëvizja e një trupi fluturues mund të përfaqësohet si një mbivendosje e dy lëvizjeve të pavarura: lëvizje uniforme përgjatë boshtit horizontal (boshti X) dhe lëvizje e përshpejtuar uniformisht përgjatë boshtit vertikal (boshti Y) (Fig. 1). .

Prandaj, parashikimet e shpejtësisë së trupit ndryshojnë me kalimin e kohës si më poshtë:

Prandaj, koordinatat e trupit ndryshojnë si kjo:

Me zgjedhjen tonë të origjinës, koordinatat fillestare

(1)

Le të analizojmë formulat (1). Le të përcaktojmë kohën e lëvizjes së trupit të hedhur. Për ta bërë këtë, ne vendosëm koordinatat y e barabartë me zero, sepse në momentin e uljes, lartësia e trupit është zero. Nga këtu marrim për kohën e fluturimit:

Gama e fluturimit merret nga formula e parë (1). Gama e fluturimit është vlera e koordinatës X në fund të fluturimit, d.m.th. në një moment kohor të barabartë me t0. Duke zëvendësuar vlerën (2) në formulën e parë (1), marrim: kjo vlerë ka edhe një kuptim fizik.

Nga ekuacionet (1) mund të merret ekuacioni i trajektores së trupit, d.m.th. ekuacioni që lidh koordinatat X dhe në trupin gjatë lëvizjes.

Për ta bërë këtë, duhet të shprehni kohën nga ekuacioni i parë (1):

dhe zëvendësojeni atë në ekuacionin e dytë. Pastaj marrim:

Ky ekuacion është ekuacioni i trajektores. Mund të shihet se ky është ekuacioni i një parabole me degë poshtë, siç tregohet nga shenja "-" përpara termit kuadratik. Duhet të kihet parasysh se këndi i hedhjes α dhe funksionet e tij janë thjesht konstante këtu, d.m.th. numra konstante.

Shpejtësia e menjëhershme në çdo pikë të trajektores drejtohet në mënyrë tangjenciale me trajektoren (shih Fig. 1). moduli i shpejtësisë përcaktohet nga formula:

Kështu, lëvizja e një trupi të hedhur në një kënd me horizontin ose në një drejtim horizontal mund të konsiderohet si rezultat i dy lëvizjeve të pavarura - uniforme horizontale dhe vertikale e përshpejtuar në mënyrë uniforme (rënia e lirë pa shpejtësi fillestare ose lëvizje e një trupi të hedhur vertikalisht lart. ).

2. Reaksioni bërthamor është një proces i bashkëveprimit të një bërthame atomike me një bërthamë ose grimcë tjetër elementare, i shoqëruar me një ndryshim në përbërjen dhe strukturën e bërthamës dhe lëshimin e grimcave dytësore ose γ-kuante.

Reaksioni i parë bërthamor u krye nga E. Rutherford në vitin 1919 në eksperimentet për zbulimin e protoneve në produktet e kalbjes bërthamore. Rutherford bombardoi atomet e azotit me grimca alfa.

Gjatë reaksioneve bërthamore, disa ligjet e ruajtjes: vrulli, energjia, momenti këndor, ngarkesa. Përveç këtyre ligjeve klasike, reaksionet bërthamore i binden të ashtuquajturit ligj të ruajtjes ngarkesa e barionit (d.m.th., numri i nukleoneve - protoneve dhe neutroneve). Një numër ligjesh të tjera të ruajtjes specifike për fizikën bërthamore dhe fizikën e grimcave elementare gjithashtu vlejnë.

Reaksionet bërthamore mund të vazhdojnë kur atomet bombardohen nga grimca të ngarkuara shpejt (protonet, neutronet, grimcat α, jonet). Reagimi i parë i këtij lloji u krye duke përdorur protone me energji të lartë të marra në përshpejtues në 1932:

Megjithatë, më interesantet për përdorim praktik janë reaksionet që ndodhin gjatë bashkëveprimit të bërthamave me neutronet. Meqenëse neutronet nuk kanë ngarkesë, ato mund të depërtojnë lehtësisht në bërthamat atomike dhe të shkaktojnë transformimin e tyre. Fizikani i shquar italian E. Fermi ishte i pari që studioi reaksionet e shkaktuara nga neutronet. Ai zbuloi se transformimet bërthamore shkaktohen jo vetëm nga neutronet e shpejta, por edhe nga të ngadalta që lëvizin me shpejtësi termike.

Reaksionet bërthamore shoqërohen me transformime energjetike. Rendimenti i energjisë i një reaksioni bërthamor është sasia

ku M A dhe M B - masat e produkteve fillestare, M C dhe M D është masa e produkteve përfundimtare të reaksionit. Vlera Δ M quhet defekt masiv. Reaksionet bërthamore mund të vazhdojnë me lëshimin ( P> 0) ose me thithjen e energjisë ( P < 0). Во втором случае первоначальная кинетическая энергия исходных продуктов должна превышать величину |P|, e cila quhet pragu i reagimit .

Në mënyrë që një reaksion bërthamor të ketë një rendiment pozitiv të energjisë, energjia specifike lidhëse e nukleoneve në bërthamat e produkteve fillestare duhet të jetë më e vogël se energjia specifike e lidhjes së nukleoneve në bërthamat e produkteve përfundimtare. Kjo do të thotë që ΔM duhet të jetë pozitiv.

Fisioni bërthamor është procesi i ndarjes së një bërthame atomike në dy (rrallë tre) bërthama me masa të ngjashme, të quajtura fragmente të ndarjes. Si rezultat i ndarjes, mund të shfaqen edhe produkte të tjera të reaksionit: bërthamat e lehta (kryesisht grimcat alfa), neutronet dhe kuantet gama. Fisioni mund të jetë spontan (spontan) dhe i detyruar (si rezultat i ndërveprimit me grimcat e tjera, kryesisht me neutronet). Ndarja e bërthamave të rënda është një proces ekzotermik, si rezultat i të cilit lirohet një sasi e madhe energjie në formën e energjisë kinetike të produkteve të reaksionit, si dhe rrezatimit. Fisioni bërthamor shërben si burim energjie në reaktorët bërthamorë dhe armët bërthamore.

Në ndryshim nga zbërthimi radioaktiv i bërthamave, i shoqëruar nga emetimi i grimcave α- ose β, reaksionet e ndarjes janë një proces në të cilin një bërthamë e paqëndrueshme ndahet në dy fragmente të mëdha me masa të krahasueshme.

Në vitin 1939, shkencëtarët gjermanë O. Hahn dhe F. Strassmann zbuluan ndarjen e bërthamave të uraniumit. Duke vazhduar kërkimin e filluar nga Fermi, ata zbuluan se kur uraniumi bombardohet me neutrone, lindin elementë të pjesës së mesme të sistemit periodik - izotopet radioaktive të bariumit ( Z= 56), krypton ( Z= 36), etj.

Uraniumi gjendet në natyrë në formën e dy izotopeve: (99.3%) dhe (0.7%). Kur bombardohen nga neutronet, bërthamat e të dy izotopeve mund të ndahen në dy fragmente. Në këtë rast, reaksioni i ndarjes vazhdon më intensivisht me neutrone të ngadalta (termike), ndërsa bërthamat hyjnë në një reaksion të ndarjes vetëm me neutrone të shpejta me energji të rendit 1 MeV.

Reaksioni i ndarjes bërthamore është me interes parësor për energjinë bërthamore. Aktualisht njihen rreth 100 izotope të ndryshëm me numra masiv nga rreth 90 deri në 145, të cilët lindin nga ndarja e kësaj bërthame.

Si rezultat i ndarjes bërthamore të inicuar nga një neutron, lindin neutrone të reja që mund të shkaktojnë reaksione të ndarjes së bërthamave të tjera. Produktet e zbërthimit të bërthamave të uraniumit-235 mund të jenë edhe izotopë të tjerë të bariumit, ksenonit, stronciumit, rubidiumit etj.

Energjia kinetike e çliruar gjatë ndarjes së një bërthame të uraniumit është e madhe - në rendin e 200 MeV. Një vlerësim i energjisë së lëshuar gjatë ndarjes bërthamore mund të bëhet duke përdorur konceptin e energjisë specifike të lidhjes së nukleoneve në bërthamë. Energjia specifike e lidhjes së nukleoneve në bërthamat me numër masiv A ≈ 240 është rreth 7,6 MeV/nukleon, ndërsa në bërthamat me numër masiv A = 90 - 145 energjia specifike është afërsisht e barabartë me 8,5 MeV/nukleon. Prandaj, ndarja e një bërthame uraniumi lëshon një energji të rendit 0.9 MeV/nukleon, ose afërsisht 210 MeV për atom uraniumi. Me ndarjen e plotë të të gjitha bërthamave që përmban 1 g uranium, lirohet e njëjta energji si gjatë djegies së 3 tonë qymyr ose 2,5 ton naftë.

Produktet e ndarjes së bërthamës së uraniumit janë të paqëndrueshme, pasi ato përmbajnë një numër të konsiderueshëm të tepërt të neutroneve. Në të vërtetë, raporti N / Z për bërthamat më të rënda është afërsisht 1.6, për bërthamat me numra masiv nga 90 në 145 ky raport është i rendit 1.3 - 1.4. Prandaj, bërthamat e fragmenteve i nënshtrohen një sërë prishjeve të njëpasnjëshme β, si rezultat i të cilave rritet numri i protoneve në bërthamë, dhe numri i neutroneve zvogëlohet derisa të formohet një bërthamë e qëndrueshme.

Në ndarjen e një bërthame uranium-235, e cila shkaktohet nga një përplasje me një neutron, lirohen 2 ose 3 neutrone. Në kushte të favorshme, këto neutrone mund të godasin bërthamat e tjera të uraniumit dhe të shkaktojnë ndarje të tyre. Në këtë fazë, tashmë do të shfaqen nga 4 deri në 9 neutrone, të aftë për të shkaktuar prishje të reja të bërthamave të uraniumit, etj. Një proces i tillë si orteku quhet një reaksion zinxhir.

Që të ndodhë një reaksion zinxhir, i ashtuquajturi faktor i shumëzimit të neutronit duhet të jetë më i madh se uniteti. Me fjalë të tjera, duhet të ketë më shumë neutrone në çdo gjeneratë pasuese sesa në atë të mëparshme. Faktori i shumëzimit përcaktohet jo vetëm nga numri i neutroneve të prodhuara në secilën ngjarje elementare, por edhe nga kushtet në të cilat zhvillohet reaksioni - disa prej neutroneve mund të absorbohen nga bërthama të tjera ose të largohen nga zona e reagimit.

1. Lëvizja rrotulluese është një lloj lëvizjeje mekanike. Gjatë lëvizjes rrotulluese të një pike materiale, ajo përshkruan një rreth. Gjatë lëvizjes rrotulluese të një trupi absolutisht të ngurtë, të gjitha pikat e tij përshkruajnë rrathë të vendosur në plane paralele. Qendrat e të gjithë rrathëve shtrihen në këtë rast në një vijë të drejtë, pingul me rrafshet e rrathëve dhe të quajtur boshti i rrotullimit. Boshti i rrotullimit mund të vendoset brenda dhe jashtë trupit. Boshti i rrotullimit në një kornizë të caktuar referimi mund të jetë ose i lëvizshëm ose i fiksuar. Për shembull, në kornizën e referencës të lidhur me Tokën, boshti i rrotullimit të rotorit të gjeneratorit në termocentral është i fiksuar.

Kur zgjidhni disa akse rrotullimi, mund të merrni një lëvizje komplekse rrotulluese - një lëvizje sferike, kur pikat e trupit lëvizin përgjatë sferave. Kur rrotullohet rreth një boshti fiks që nuk kalon nga qendra e trupit ose një pikë materiale rrotulluese, lëvizja rrotulluese quhet rrethore.

Rrotullimi karakterizohet nga këndi, i matur në gradë ose radianë, shpejtësia këndore (e matur në rad / s)

Me rrotullim uniform (T është periudha e rrotullimit)

Frekuenca e rrotullimit(frekuenca këndore) - numri i rrotullimeve për njësi të kohës.

Periudha e rrotullimitështë koha e një revolucioni të plotë. Periudha e rrotullimit dhe frekuenca e saj lidhen nga relacioni

Shpejtësia e linjës një pikë e vendosur në një distancë R nga boshti i rrotullimit

Shpejtësia këndore rrotullimi i trupit është një sasi vektoriale.

Marrëdhënia midis modulit të shpejtësisë lineare υ dhe shpejtësisë këndore ω:

Nxitimi drejtohet përgjatë rrezes drejt qendrës së rrethit.

Ai quhet normale ose nxitimi centripetal . Moduli i nxitimit centripetal lidhet me shpejtësitë lineare υ dhe këndore ω nga relacionet:

2. Komunikimi me radio është një lloj komunikimi me valë, në të cilin radiovalët që përhapen në hapësirë ​​përdoren si sinjal.

Parimi i komunikimit radio bazohet në transmetimin e një sinjali nga një pajisje transmetuese, që përmban një transmetues dhe një antenë transmetuese, duke lëvizur valët e radios në hapësirë ​​të hapur, në një pajisje marrëse, që përmban një antenë marrëse dhe një radio marrës. Lëkundjet harmonike me një frekuencë bartëse që i përket çdo diapazoni të frekuencave të radios modulohen në përputhje me mesazhin e transmetuar. Lëkundjet e moduluara të frekuencës së radios janë një sinjal radio.

Nga transmetuesi, sinjali i radios hyn në antenë, me ndihmën e të cilit valët elektromagnetike të moduluara siç duhet ngacmohen në hapësirën përreth. Duke lëvizur lirshëm, valët e radios arrijnë në antenën marrëse dhe ngacmojnë lëkundjet elektrike në të, të cilat më pas hyjnë në marrësin e radios. Sinjali i marrë i radios hyn në amplifikatorin elektronik, demodulohet, pastaj nxirret një sinjal, i ngjashëm me sinjalin që moduloi lëkundjet me frekuencën bartëse në radiotransmetues. Pas kësaj, sinjali i përforcuar shtesë konvertohet nga një pajisje e përshtatshme riprodhuese në një mesazh të ngjashëm me atë origjinal.

Faza më e rëndësishme në zhvillimin e komunikimeve radio ishte krijimi në 1913 i një gjeneratori të lëkundjeve elektromagnetike të pamposhtur. Përveç transmetimit të sinjaleve telegrafike, të përbërë nga impulse të shkurtra dhe më të gjata ("pika" dhe "pika") të valëve elektromagnetike, u bënë të mundur komunikimet radiotelefonike të besueshme dhe me cilësi të lartë - transmetimi i fjalës dhe muzikës duke përdorur valë elektromagnetike.

Vështirësia e transmetimit të një sinjali audio qëndron në faktin se komunikimet radio kërkojnë lëkundje me frekuencë të lartë dhe lëkundjet e diapazonit të zërit janë lëkundje me frekuencë të ulët, për rrezatimin e të cilave është e pamundur të ndërtohen antena efektive. Prandaj, lëkundjet e frekuencës së zërit duhet të mbivendosen në një mënyrë ose në një tjetër në lëkundjet me frekuencë të lartë, të cilat tashmë i bartin ato në distanca të gjata.

Transmetuesi i radios përmban elementët kryesorë të mëposhtëm:

Një oshilator kryesor me frekuencë të lartë që konverton energjinë e një burimi të tensionit DC në lëkundje harmonike me frekuencë të lartë. Frekuenca e këtyre lëkundjeve quhet bartës. Duhet të jetë rreptësisht konstante;

Një konvertues sinjali mesazh-në-elektrik i përdorur për të moduluar luhatjet e frekuencës së bartësit. Lloji i transduktorit varet nga natyra fizike e sinjalit të transmetuar: për një sinjal audio, transduktori është një mikrofon, për transmetimin e imazhit është një tub televiziv transmetues:

Një modulator në të cilin një sinjal me frekuencë të lartë modulohet në përputhje me frekuencën e një sinjali audio që mbart informacionin që do të transmetohet;

Zakonisht ka një ose dy faza të amplifikatorit të fuqisë së sinjalit të moduluar;

Një antenë rrezatuese e krijuar për të rrezatuar valë elektromagnetike në hapësirën përreth.

Marrësi i radios është krijuar për të marrë informacionin e transmetuar duke përdorur valë elektromagnetike të emetuara nga antena transmetuese e transmetuesit të radios.

Marrësi i radios përmban elementët kryesorë të mëposhtëm:

Antena marrëse përdoret për të kapur valë elektromagnetike. Ka antena të dizajnuara për dridhje të një frekuence të përcaktuar rreptësisht (antena të akorduara) dhe antena që nuk janë të sintonizuara në një frekuencë specifike (antena me të gjitha valët). Në rastin e fundit, luhatjet e moduluara të detyruara shfaqen në antenë, të ngacmuara nga stacione të ndryshme radio;

Një qark rezonant i akorduar në një frekuencë të caktuar, i cili, nga moria e sinjaleve të marra nga antena, zgjedh një sinjal të dobishëm;

Në RK si rezultat i rezonancës ka rritje të amplitudës së tensionit të lëkundjeve të marra. Sidoqoftë, në këtë rast, nuk krijohet energji shtesë me frekuencë të lartë dhe fuqia e sinjalit të marrë nuk rritet. Për më tepër, ai madje zvogëlohet disi për shkak të humbjeve të pashmangshme të energjisë në rezistencën aktive të qarkut të hyrjes. Fuqia e sinjalit të marrë është jashtëzakonisht e ulët. Prandaj, në përforcuesin me frekuencë të lartë, voltazhi i sinjalit të marrë rritet dhe fuqia e tij rritet;

kaskada e detektorit. Këtu, sinjali i përforcuar i moduluar me frekuencë të lartë konvertohet dhe një sinjal modulues që mbart informacionin e transmetuar nxirret prej tij. Prandaj, zbulimi është një proces i kundërt me modulimin. Si detektor, përdoren pajisje me një karakteristikë jolineare - tuba vakum dhe pajisje gjysmëpërçuese;

Përforcues me frekuencë të ulët. Tensioni modulues me frekuencë të ulët i ndarë në fazën e detektorit është i vogël dhe është i përforcuar në amplifikatorin me frekuencë të ulët;

Pas amplifikimit, sinjali me frekuencë të ulët shkon në altoparlant (telefon).

radari quhet zbulimi i objekteve dhe matja e koordinatave të tyre duke përdorur valët e radios. Radari bazohet në faktin se valët e radios përhapen në vijë të drejtë, me një shpejtësi konstante dhe reflektohen nga objektet që hasen në rrugën e tyre. Instalimi i radarit quhet radari ose radari, i cili përbëhet nga pjesë transmetuese dhe marrëse (Fig. 16 a). Pjesa transmetuese është një burim i valëve të radios me fuqi të lartë me një frekuencë në rangun nga 10 7 deri në 10 11 Hz, të cilat mblidhen nga antena në një rreze të ngushtë të drejtuar drejt objektit.

Një pjesë e rrezes së reflektuar nga objekti përhapet përsëri në drejtim të radarit dhe kapet nga antena dhe pjesa marrëse e tij. Pjesa transmetuese lëshon valë në formën e pulseve të shkurtra me kohëzgjatje rreth 10 -6 s. Në intervalet midis këtyre pulseve të emetuara, pjesa marrëse e radarit kap pulset e reflektuara nga objekti dhe përcakton intervalin kohor. t, shpenzuar nga valët e radios në rrugën për në objekt dhe në kthim. Duke ditur t dhe shpejtësia e valës së radios Me, e lehtë për të llogaritur distancën nga objekti S:

S = ct/2

Televizioni është transmetimi dhe marrja e informacionit video duke përdorur valë elektromagnetike.

Skema e televizionit në thelb përkon me skemën e transmetimit radiofonik. Dallimi qëndron në faktin se në transmetues, lëkundjet modulohen jo vetëm nga sinjalet e zërit, por edhe nga sinjalet e imazhit. Sinjalet optike në televizorin transmetues shndërrohen në elektrikë. Një valë elektromagnetike e moduluar mbart informacion në distanca të gjata. Në një marrës televiziv, sinjali me frekuencë të lartë ndahet në tre sinjale: një sinjal imazhi, një sinjal audio dhe një sinjal kontrolli. Pas amplifikimit, këto sinjale hyjnë në blloqet e tyre dhe përdoren për qëllimin e tyre të synuar.

Për të riprodhuar lëvizjen, përdoret parimi i kinemasë: imazhi i një objekti lëvizës (korniza) transmetohet dhjetëra herë në sekondë (në televizion 50 herë). Imazhi i kornizës shndërrohet në sinjale elektrike duke përdorur një ikonoskop. Një imazh i një objekti projektohet në ekranin e ikonoskopit duke përdorur një sistem optik (thjerrë). I njëjti sinjal merret në një marrës televiziv, ku sinjali shndërrohet në një imazh të dukshëm në ekranin e kineskopit.

Për ta bërë ndryshimin e imazhit në ekranin e televizorit të duket i qetë për një person, fotografia në ekran ndryshohet 25 herë në sekondë. Në këtë rast, çdo foto në ekran krijohet si rezultat i 625 drejtimeve horizontale të rrezes, duke lëvizur gradualisht në drejtimin vertikal. Prandaj, për të transmetuar ndryshime në shkëlqimin dhe ngjyrën në secilën pikë të ekranit, që ndodhin në një frekuencë prej 25 Hz, nevojitet një frekuencë më e lartë bartëse sesa për komunikimin radio - nga 50 në 800 MHz.

Meqenëse valët elektromagnetike që korrespondojnë me transmetimin televiziv nuk reflektohen nga jonosfera, ato mund të përhapen nga antena televizive transmetuese vetëm brenda kufijve të dukshmërisë. Prandaj, për të transmetuar më tej sinjalin televiziv, kullat e antenave televizive përpiqen ta bëjnë atë sa më lart.

Një satelit i vendosur në një lartësi prej disa dhjetëra mijëra kilometrash mbi sipërfaqen e Tokës është në gjendje të transmetojë një sinjal televiziv në