Bilasizmi, "Jismoniy vakuum" tushunchasining noto'g'riligi nimada?

jismoniy vakuum - relativistik tushuncha kvant fizikasi, u erda kvantlangan maydonning nol impulsga, burchak momentiga va boshqalarga ega bo'lgan eng past (er osti) energiya holati tushuniladi. kvant raqamlari. Relyativistik nazariyotchilar jismoniy vakuumni materiyadan butunlay xoli bo'lgan, o'lchab bo'lmaydigan va shuning uchun faqat xayoliy maydon bilan to'ldirilgan bo'shliq deb atashadi. Bunday holat, relyativistlarning fikricha, mutlaq bo'shliq emas, balki ba'zi fantom (virtual) zarralar bilan to'ldirilgan bo'shliqdir. Relyativistik kvant nazariyasi dala, Geyzenberg noaniqlik printsipiga ko'ra, virtual, ya'ni zohiriy (kimga ko'rinadi?) zarralar doimiy ravishda fizik vakuumda tug'iladi va yo'qoladi, deb ta'kidlaydi: maydonlarning nol nuqtasi deb ataladigan tebranishlari sodir bo'ladi. Jismoniy vakuumning virtual zarralari va shuning uchun o'zi, ta'rifiga ko'ra, mos yozuvlar doirasiga ega emas, chunki aks holda nisbiylik nazariyasi asos bo'lgan Eynshteynning nisbiylik printsipi (ya'ni mutlaq o'lchov) buzilgan bo'lar edi. fizik vakuum zarralariga havola qilingan tizimni yaratish mumkin bo'ladi, bu esa, o'z navbatida, SRT qurilgan nisbiylik printsipini shubhasiz rad etadi). Shunday qilib, fizik vakuum va uning zarralari fizik dunyoning elementlari emas, balki faqat nisbiylik nazariyasining haqiqiy dunyoda emas, balki faqat relyativistik formulalarda mavjud bo'lgan elementlari bo'lib, sabablik printsipini buzadi (ular hech qanday sababsiz paydo bo'ladi va yo'qoladi). sabab), ob'ektivlik printsipi (virtual zarralar nazariyotchining xohishiga qarab mavjud yoki mavjud bo'lmagan holda ko'rib chiqilishi mumkin), haqiqiy o'lchov printsipi (kuzatib bo'lmaydi, o'z ISO ga ega emas).

U yoki bu fizik "jismoniy vakuum" tushunchasidan foydalanganda, u bu atamaning bema'niligini tushunmaydi yoki relativistik mafkuraning yashirin yoki ochiq tarafdori bo'lgan ayyorlik qiladi.

Ushbu kontseptsiyaning bema'niligini uning paydo bo'lishining kelib chiqishiga murojaat qilish orqali tushunish oson. U 1930-yillarda Pol Dirak tomonidan tug'ilgan, o'shanda, buyuk matematik, ammo o'rtacha fizik kabi, efirni sof shaklda inkor etish endi mumkin emasligi aniq bo'ldi. Juda ko'p faktlar bunga zid keladi.

Relyativizmni himoya qilish uchun Pol Dirak salbiy energiyaning fizik va mantiqsiz kontseptsiyasini, so'ngra vakuumda bir-birini to'ldiruvchi ikki energiya - ijobiy va salbiy, shuningdek, bir-birini kompensatsiya qiluvchi zarralar "dengizi" mavjudligini kiritdi. - virtual (ya'ni ko'rinadigan) elektronlar va vakuumdagi pozitronlar.

Kuchlar tizimi chaqiriladi. muvozanatli, agar bu tizimning ta'siri ostida tana dam olishda qolsa.

Muvozanat shartlari:
Birinchi muvozanat sharti qattiq tana:
Qattiq jismning muvozanati uchun yig'indi bo'lishi kerak tashqi kuchlar tanaga qo'llaniladigan nolga teng edi.
Qattiq jismning muvozanatining ikkinchi sharti:
Qattiq jism muvozanat holatida bo'lganda, unga ta'sir qiluvchi barcha tashqi kuchlarning har qanday o'q atrofidagi momentlari yig'indisi nolga teng.
Qattiq jismning umumiy muvozanat sharti:
Qattiq jismning muvozanati uchun tashqi kuchlar yig'indisi va jismga ta'sir qiluvchi kuchlar momentlari yig'indisi nolga teng bo'lishi kerak. Massa markazining dastlabki tezligi va jismning aylanish burchak tezligi ham nolga teng bo'lishi kerak.

Teorema. Qattiq jismni uchta kuch faqat bitta tekislikda yotsagina muvozanatlashtiradi.

11. Yassi kuchlar tizimi bir xil tekislikdagi kuchlar.

Yassi tizim uchun muvozanat tenglamalarining uchta shakli:

Tananing og'irlik markazi.

og'irlik markazi chekli o'lchamdagi jismlar nuqta deb ataladi, unga nisbatan tananing barcha zarralarining tortishish momentlari yig'indisi nolga teng. Bu vaqtda tananing tortishish kuchi qo'llaniladi. Jismning og'irlik markazi (yoki kuchlar tizimi) odatda tananing massa markaziga (yoki kuchlar tizimi) to'g'ri keladi.

Yassi figuraning og'irlik markazi:

Tekislik figurasining massa markazini topishning amaliy usuli: jismni tortishish maydoniga osib qo'ying, shunda u suspenziya nuqtasi atrofida erkin aylana oladi. O1 . Balansdagi massa markazi FROM to'xtatib turish nuqtasi (uning ostida) bilan bir xil vertikalda, chunki u nolga teng

massa markazida qo'llanilishi mumkin bo'lgan tortishish momenti. To'xtatib turish nuqtasini o'zgartirib, xuddi shu tarzda biz boshqa to'g'ri chiziqni topamiz Taxminan 2 C , massa markazidan o'tadi. Massa markazining pozitsiyasi ularning kesishish nuqtasi bilan beriladi.

Massa tezligi markazi:

Zarralar sistemasining impulsi butun sistema massasining mahsulotiga teng M= Smi uning massa markazining tezligiga V :

Massa markazi butun tizimning harakatini tavsiflaydi.

15. Sirpanish ishqalanishi- aloqa qiluvchi jismlarning nisbiy harakatida ishqalanish.

Dam olishning ishqalanishi- aloqa qiluvchi jismlarning nisbiy harakati bo'lmaganda ishqalanish.

surma ishqalanish kuchi Ftr Ularning nisbiy harakati davomida aloqa qiladigan jismlarning sirtlari orasidagi normal reaktsiya kuchiga bog'liq N , yoki oddiy bosim kuchidan PN , va Ftr=kN yoki Ftr=kPn , bu erda k – surma ishqalanish koeffitsienti , bu statik ishqalanish koeffitsienti bilan bir xil omillarga bog'liq k0 , shuningdek, aloqa qiluvchi jismlarning nisbiy harakatining tezligi bo'yicha.

16. Aylanma ishqalanish bir jismning ikkinchi jismning ustiga dumalab tushishidir. Sirpanish ishqalanish kuchi ishqalanish yuzalarining o'lchamiga bog'liq emas, balki faqat ishqalanadigan jismlar yuzalarining sifatiga va ishqalanish yuzalarini kamaytiradigan va ularga perpendikulyar yo'naltirilgan kuchga bog'liq. F=kN, qayerda F- ishqalanish kuchi, N normal reaksiyaning qiymati va k surma ishqalanish koeffitsienti.

17. Ishqalanish borligida jismlarning muvozanati- bu tananing tekislikdagi normal bosimiga mutanosib bo'lgan maksimal yopishish kuchi.

Berilgan normal reaksiya uchun eng katta ishqalanish kuchiga asoslangan umumiy reaksiya bilan normal reaksiya yoʻnalishi orasidagi burchak deyiladi. ishqalanish burchagi.

Qo'pol sirtning normal reaktsiyasini qo'llash nuqtasida cho'qqisi bo'lgan konus, uning avlodi ishqalanish burchagini shu bilan hosil qiladi. normal reaktsiya, deyiladi ishqalanish konusi.

Dinamiklar.

1. DA dinamikasi jismlar orasidagi o'zaro ta'sirlarning ularning mexanik harakatiga ta'siri ko'rib chiqiladi.

Og'irligi- bu moddiy nuqtaning rasm xarakteristikasi. Massa doimiy. Og'irligi qo'shimcha (qo'shadi)

Kuch - bu uning ustidagi moddiy nuqtaning boshqa moddiy nuqtalar bilan o'zaro ta'sirini to'liq tavsiflovchi vektor.

Moddiy nuqta- ko'rib chiqilayotgan harakatda o'lchamlari va shakli ahamiyatsiz bo'lgan jism (masalan: tarjima harakatida qattiq jismni moddiy nuqta deb hisoblash mumkin)

materiallar tizimi chaqirilgan nuqtalar kopgina moddiy nuqtalar bir-biri bilan o'zaro munosabatda bo'lish.

1 Nyuton qonuni: har qanday moddiy nuqta tashqi ta'sirlar bu holatni o'zgartirmaguncha dam olish holatini yoki bir xil to'g'ri chiziqli harakatni saqlaydi.

Nyutonning ikkinchi qonuni: dagi moddiy nuqta tomonidan olingan tezlanish inertial tizim mos yozuvlar, nuqtaga ta'sir qiluvchi kuchga to'g'ridan-to'g'ri proportsional, nuqta massasiga teskari proportsional va kuch yo'nalishi bo'yicha mos keladi: a=F/m

Nyutonning uchinchi qonuni: Inertial sanoq sistemasidagi ikkita moddiy nuqtaning oʻzaro taʼsir kuchlari mutlaq qiymatda teng va qarama-qarshi yoʻnalishda yoʻnaltirilgan. : Fik= - Fki

Statikada, shuningdek kinematikada (n° 51) o'zgarmas ravishda o'zaro bog'langan moddiy nuqtalar tizimi qattiq jism deb ataladi. Shunday qilib, bu tizim mutlaqo qattiq jism bo'lib, uning nuqtalari, bu nuqtalarga ta'sir qiluvchi kuchlar va jismning harakati qanday bo'lishidan qat'i nazar, bir-biridan doimiy masofada qoladi.

Shu tarzda belgilangan tana, albatta, idealizatsiyadir. Avvalo, fizika bizga qattiq jismlar molekulalardan tashkil topganligini, ularning o'zlari juda murakkab tuzilishga ega va turli xil yashirin harakatlarda bo'lishi mumkinligini o'rgatadi. Bu ularning o'rta pozitsiyalarida olingan molekulalar haqida, ular bilan qoladi deb aytish mumkin katta darajada xuddi shunday taxminlar

bir-biridan bir xil masofada. Shunday qilib, biz bu erda faqat o'rta holatidagi molekulalarni moddiy nuqtalar sifatida ko'rishimiz mumkin. Lekin bu hammasi emas; agar biz yashirin molekulyar harakatlarni e'tiborsiz qoldirib, faqat zarrachalarning ko'rinadigan harakatlariga e'tibor qaratsak ham, unda ham barcha tabiat jismlari ularga qo'llaniladigan kuchlar ta'sirida o'z shakllarini o'zgartiradi; Xuddi shu jismning zarralari o'rtasida ta'sir qiluvchi ichki kuchlar, biz bilganimizdek (n° 109), bu deformatsiyalarga bog'liq. Biroq, fizikada "qattiq" deb ataladigan jismlarning deformatsiyalari juda kichik bo'lganligi sababli, jismlarga qo'llaniladigan kuchlar juda katta bo'lmasa va agar biz o'rganmasak, birinchi yaqinlashishda ularni e'tiborsiz qoldirish mumkin. ichki kuchlar. Qattiq jismlarda sodir bo'ladigan ichki kuchlar va ko'rinadigan deformatsiyalarni aniqlash qiyin ish bo'lib, endi statika bilan bog'liq emas, balki elastiklik nazariyasi bilan bog'liq. Biz taqdim qiladigan nazariya qattiq jismlarga nisbatan yuqori aniqlik bilan qo'llaniladi. jismoniy jismlar ular mukammal qattiq jismga yaqinlashadilar.

Mantiqiy nuqtai nazardan, qattiq jismning geometrik statikasi sifatida qaralishi kerak chegara nazariyasi. U yo‘lga chiqadi ma'lum raqam molekulyar tuzilishi va elastik xususiyatlaridan qat'i nazar, barcha qattiq jismlarga nisbatan qo'llaniladigan umumiy qonunlar, faqat deformatsiyalarni cheksiz kichik deb hisoblash mumkin. Biroq, bu tarzda tuzilgan nazariya muvozanatning to'liq bo'lmagan nazariyasidir, chunki u elastik xususiyatlarni muntazam ravishda chetga surib qo'yadi, uning ishtiroki ba'zi hollarda mutlaqo zarur bo'ladi. Bunday hollarda geometrik statikaning usullari muvozanat muammosi oldimizga qo'yishi mumkin bo'lgan barcha savollarni hal qilish uchun etarli emas. Agar qattiq jismning mutlaq o'zgarmasligi haqidagi gipoteza saqlanib qolsa, bu savollarning ba'zilari hatto qarama-qarshi bo'lib chiqishi mumkin.

Deformatsiyalanmaslikning bir sharti qattiq jismlarning muvozanat nazariyasini asoslash uchun etarli emas;

Bunga qattiq jismning ta'rifiga qo'shimcha sifatida quyidagi mexanik postulat qo'shilishi kerak:

Postulat. - Qattiq jismning muvozanat sharoitida hech narsani o'zgartirmasdan, uning ikkita nuqtasiga qo'llaniladigan ikkita teng va to'g'ridan-to'g'ri qarama-qarshi kuchlarni qo'shish yoki ayirish mumkin.

Ushbu postulat virtual siljishlar printsipi deb nomlanuvchi umumiy printsipdan kelib chiqishi mumkin, ammo biz buni hozircha qilmaymiz. Analitik statikaning asosi sifatida biz ushbu tamoyilni keyingi boblardan birida o'rnatamiz. Agar biz dinamikaning asosiy qonunlarini kursning oldingi qismida taqdim etgan shaklda qabul qilsak, ushbu postulatni kiritish ham foydasiz bo'ladi, chunki ko'rib chiqilayotgan postulat, keyinroq ko'rib chiqamiz, oddiy. maxsus holat bitta umumiy teorema qattiq tananing dinamikasi. Agar biz buni bu erda kiritadigan bo'lsak, biz buni statikning orqasida mustaqil intizom xarakterini saqlab qolish uchun qilamiz. Biz ushbu postulatni fizika nuqtai nazaridan, tajribaning bevosita natijasi sifatida ko'rib chiqamiz; xuddi shu nuqtai nazardan nazariy mexanika biz molekulyar gipotezani kiritishdan ozod bo'lgan afzalliklarga ega bo'lish bilan birga, uni statikada qabul qilingan qattiq jismning ta'rifiga qo'shimcha sifatida ko'rib chiqamiz.

Vektorlar nazariyasida ta'kidlanganidek (§ 28), bu asosiy postulat natijada quyidagi taklifni o'z ichiga oladi:

Qattiq jismning muvozanat shartlarini buzmasdan, kuchning ta'sir qilish nuqtasini uning ta'sir chizig'idagi ixtiyoriy nuqtaga o'tkazish mumkin, agar bu yangi nuqta jism bilan bog'langan bo'lsa.

O'z-o'zidan ma'lumki, bu jumla tananing turli nuqtalarining bir-biriga ta'sir qiladigan harakatlari haqida emas, balki faqat tananing muvozanat holati haqida gapiradi, chunki bu ichki harakatlar, albatta, qo'llash nuqtasi qachon o'zgaradi. ko'rsatilgan kuch o'zgaradi.

operatsiya, masalan, qattiq jism ba'zi tayanchlarga qo'yilganda amalga oshirilishi mumkin, ammo hech qanday holatda bu holatda kuchning o'tkazilishi tayanchlarning reaktsiyalarini o'zgartirmasligi haqida bahslasha olmaydi. Shuning uchun tayanchlarning reaktsiyalarini aniqlashda, masalan, u yoki bu qo'llaniladigan kuchlarni tayanch nuqtasiga o'tkazishda kuch uzatish printsipini qo'llash katta xato bo'ladi. Bu holatda qonuniy ravishda qo'llanilishi mumkin bo'lgan yagona shartlar umumiy muvozanat shartlaridir, chunki ikkinchisi har doim zarur shartlardir.

185. Qattiq jismga qo'llaniladigan kuchlarni kamaytirish (statik nuqtai nazar).

Biz hozirgina qattiq jismning muvozanatini buzmasdan, jismning nuqtalariga qo'llaniladigan kuchlar ustida quyidagi amallarni bajarish mumkinligini ko'rdik:

1°. Bir nuqtada qo'llaniladigan kuchlarni qo'shish yoki kengaytirish.

2°. Ikki teng va to'g'ridan-to'g'ri qarama-qarshi kuchlarni qo'shish yoki ayirish.

3°. Kuchning harakat chizig'idagi ixtiyoriy nuqtaga o'tkazilishi.

Bu amallar vektorlar nazariyasida (29-sek.) aniqlanganidek, ikkita ekvivalent vektor sistemasini bir-biriga keltirish imkonini beruvchi elementar amallardir. Bundan quyidagi teoremani olamiz:

Qattiq jismning muvozanatini buzmasdan, jismga qo'llaniladigan har qanday kuchlar tizimini boshqa kuchlar tizimi bilan almashtirish mumkin, bu birinchisiga teng vektorlar tizimi.

Bunday ikki kuch tizimi ekvivalent deyiladi.

Shunday qilib, qattiq jismga qo'llaniladigan kuchlar tizimini kamaytirish muammosi vektorlar tizimini kamaytirish muammosiga to'g'ri keladi, shuning uchun biz quyidagi xulosalar chiqarishimiz mumkin:

1°. Ikki kuchga qisqartirish. Qattiq jismga qo'llaniladigan kuchlar tizimini kamaytirish mumkin,

nomutanosiblik, faqat ikkita kuchga, ulardan biri tananing o'zboshimchalik bilan tanlangan nuqtasida qo'llaniladi (n ° 26).

2°. Kuch va er-xotinning kamayishi. Qattiq jismga qo'llaniladigan kuchlar tizimini muvozanatni buzmasdan, tananing ixtiyoriy O nuqtasida qo'llaniladigan bitta kuchga va bir juftga qisqartirilishi mumkin. Kuch - O nuqtaga o'tkazilgan tizimning barcha kuchlarining R natijasidir. asosiy vektor), va juftlik momenti bir xil nuqtaga (n ° 24) nisbatan kuchlar tizimining asosiy momentiga O ga teng.

Kuchlar sistemasi bitta natija R ga kamayishi uchun ixtiyoriy ravishda olingan O qisqarish markazi uchun R geometrik yig'indisi noldan farq qilishi va hosil bo'lgan moment G (agar u bo'lmasa) zarur va etarli. nolga teng) R ga perpendikulyar. Natija bu holda tizimning markaziy o'qi bo'ylab yo'naltiriladi.

Tizimning bir juftga qisqarishi uchun asosiy vektor R nolga teng, asosiy moment O esa noldan farq qilishi zarur va yetarli. Bunda sistemaning bosh momenti fazodagi har bir nuqta uchun bir xil bo'ladi.

Va nihoyat, agar R va G vektorlari ikkalasi ham nolga teng bo'lsa, u holda tizim nolga teng bo'ladi va tana muvozanatda bo'ladi. Ushbu ishni keyingi bo'limda ko'rib chiqamiz.

Samolyotdagi kuchlar. - barcha kuchlar bir tekislikda harakat qilganda va ularning geometrik yig'indisi R nolga teng bo'lmaganda, hosil bo'lgan moment G (shuningdek, har bir kuchning momenti) R ga perpendikulyar bo'ladi. Shuning uchun bu kuchlar bitta natija R ga kamayadi. markaziy o'q nuqtasida qo'llaniladi (shubhasiz, kuchlar ta'sir tekisligida yotadi). Agar R nolga teng bo'lsa, u holda tizim bir juftlikka qisqartiriladi va agar qo'shimcha ravishda G nolga teng bo'lsa, u holda tizim muvozanatda bo'ladi.

Shuni ta'kidlash kerakki, har qanday tekis kuchlar tizimi har doim ikkita kuchga kamayishi mumkin, adj. berilgan ikkita A nuqtada va tekislikda,

Darhaqiqat, AB chizig'idan tashqarida joylashgan O nuqtaga qo'llaniladigan har bir t kuch OA va OB yo'nalishlari bo'ylab A va B nuqtalarga o'tkazilishi mumkin bo'lgan ikkita komponentga parchalanadi. kuch AB ustida yotadi va kuch ta'siri A orqali o'tadigan chiziqqa, keyin kuchning ta'sir chizig'i A dan o'tmasa, kuchning ta'sir qilish nuqtasiga o'tkazilishi mumkin, u holda kuchning ta'sir qilish nuqtasi bo'lishi mumkin. birinchi holatga olib keladigan AB to'g'ri chiziqdan tashqarida harakat chizig'i bo'ylab ko'chiriladi.

parallel kuchlar. - Agar kuchlar parallel bo'lsa va ularning geometrik yig'indisi R nolga teng bo'lmasa, natijada paydo bo'lgan G momenti R ga perpendikulyar bo'ladi va shuning uchun bu kuchlar markaziy o'qning (parallel) nuqtasida qo'llaniladigan bitta R natijaga kamayadi. kuchlarning umumiy yo'nalishiga). Agar R nolga teng bo'lsa, u holda tizim bir juftlikka kamayadi yoki muvozanatda (juftning momenti nolga teng bo'lganda).

186. Qattiq jismning muvozanati.

Erkin qattiq jismning muvozanati uchun unga qo'llaniladigan kuchlar sistemasi (ya'ni, bu holda tashqi kuchlar) nolga ekvivalent bo'lishi zarur va etarlidir.

Biz bu shart zarurligini allaqachon bilamiz, chunki bu umumiy muvozanat sharti.

Qattiq tana uchun u ham etarli bo'lib chiqadi. Haqiqatan ham, agar kuchlar tizimi nolga teng bo'lsa, uni elementar operatsiyalar orqali nolga tushirish mumkin va shuning uchun uni tashkil etuvchi barcha kuchlarni shunchaki yo'q qilish mumkin. Bunga asoslanib, vektor ko'rinishida ikkita muvozanat sharti mavjud

Ushbu shartlar oltita algebraik tenglamaga bo'linadi. X, Y, Z R vektorning uchta to'rtburchak koordinata o'qiga proyeksiyalari yoki bir xil o'qdagi barcha kuchlarning proyeksiyalari yig'indisi bo'lsin; yana L, M,

Bu kuchlar tizimining bir xil o'qlar bo'yicha hosil bo'lgan momentlari; u holda bu olti tenglama bo'ladi:

Ko'pincha birinchi uchta tenglama (R = 0 ga ekvivalent) muvozanat shartlari deb aytiladi. oldinga harakat, va oxirgi uchtasi (G = 0 tengligiga ekvivalent) aylanish uchun muvozanat shartlari. Bunday nomlar uchun asosni keyinroq, xuddi shu masalani hal qilishda virtual ish printsipini qo'llashda olamiz.

187. Qattiq jismga qo'llaniladigan kuchlarni kamaytirish (dinamik nuqtai nazar). dinamik muvozanat.

Qattiq jismning dinamikasida biz erkin qattiq jismda uning harakati to'liq aniqlanishini ko'rsatamiz, agar har bir vaqt momenti uchun asosiy vektor va asosiy moment unga qo'llaniladigan barcha kuchlarning qaysidir nuqtasiga nisbatan bo'lsa. beriladi. Shunday qilib, bizda quyidagi teorema mavjud:

Agar qattiq jismga tatbiq etilayotgan ikki kuch tizimi vektorlar nazariyasi nuqtai nazaridan doimiy ravishda bir-biriga ekvivalent bo'lsa, u holda ular jismning harakati nuqtai nazaridan ekvivalent bo'ladi.

Bu teorema mohiyatan dinamikaga bog'liq, lekin u ham chambarchas bog'liq geometrik statika. Darhaqiqat, buni statikada qattiq jismning ta'rifini aniqlaydigan asosiy postulatning juda oddiy umumlashtirish orqali isbotlash mumkin (n° 184).

Darhaqiqat, biz ushbu postulatni quyidagi bilan almashtiramiz:

Qattiq jismning dam olish holatida yoki harakatida hech narsani o'zgartirmasdan, tananing ikkita nuqtasiga qo'llaniladigan ikkita teng va to'g'ridan-to'g'ri qarama-qarshi kuchlarni qo'shish yoki ayirish mumkin.

To'g'ridan-to'g'ri tajriba bilan tasdiqlanishi mumkin bo'lgan ushbu umumiy postulat bizga quyidagilarni berishga imkon beradi

kuchlarning qisqarishi va ekvivalentligi tushunchasini bir xil umumlashtirish. Haqiqatan ham, § 185-ning barcha jumlalarida "muvozanatni buzmasdan" so'zlari "tananing dam olish yoki harakatlanish holatida hech narsani o'zgartirmasdan" so'zlari bilan almashtirilishi mumkin. Keyin §185 xulosasi bu erda bayon qilingan dinamik printsipga ekvivalent bo'lib chiqadi.

Xususan, biz bitta natijani qayd etamiz:

Agar S kuchlar tizimi ta'sirida qattiq jism muvozanat holatida qolsa, u holda bu kuchlar tizimi (nolga ekvivalent bo'lgan holda), agar ikkinchisi endi tinch bo'lmasa, jismning harakat holatida ham hech narsani o'zgartira olmaydi.

Endi quyidagi ta'rifni o'rnatish mutlaqo tabiiydir:

Berilgan kuchlar tizimi dinamika nuqtai nazaridan muvozanatda yoki agar kuchlar o'zlari qo'llaniladigan qattiq jismning dam olish holatini yoki harakatini o'zgartira olmasa, dinamik muvozanatda bo'ladi.

Ushbu ta'rif bilan biz quyidagi taklifni aytishimiz mumkin:

Qattiq jismga qo'llaniladigan kuchlar dinamik muvozanatda bo'lishi uchun ular nolga ekvivalent vektorlar sistemasini ifodalashi zarur va yetarlidir.

Qattiq jismga qo'llaniladigan kuchlar muvozanatini ifodalashning bunday usuli juda keng tarqalgan va "muvozanat" so'zi shu ma'noda juda tez-tez ishlatiladi. Biroq, bunday muvozanat g'oyasi statikaga qaraganda ko'proq dinamikaga tegishli ekanligini unutmaslik kerak.

188. Qattiq jismning og'irlik markazi.

Qattiq jismga qo'llaniladigan kuchlarning kamayishi, xususan, jismdan iborat bo'lgan barcha moddiy nuqtalarning og'irlik kuchlari uchun amalga oshirilishi mumkin. Bu qultumlarning hammasi parallel kuchlar, teng yo'naltirilgan. Shuning uchun bu vektorlar tizimi qattiq jismning umumiy og'irligi P ga teng bitta natijaga qisqartiriladi va bu parallel vektorlarning markazida qo'llaniladi.

G.ni belgilaymiz.Jismdagi holati uning Yer yuzasiga nisbatan orientatsiyasiga bogʻliq boʻlmagan bu nuqta tananing ogʻirlik markazi hisoblanadi. Uning koordinatalarini qanday aniqlash mumkinligini keyingi bobda ko'rib chiqamiz. Oldingi teoremalardan kelib chiqadiki, qattiq jismning turli nuqtalariga og'irlik kuchi ta'siri ham statik, ham dinamik nuqtai nazardan bir kuchga, jismning og'irlik markazida qo'llaniladigan umumiy og'irlikgacha kamayadi.