Kütlesi m ve yükü e olan bir parçacığın, düz bir kapasitörün elektrik alanı içine v hızıyla uçmasına izin verin. Kondansatörün uzunluğu x, alan gücü E'dir. Elektrik alanında yukarı doğru hareket eden elektron, kondansatörün içinden kavisli bir yol boyunca uçacak ve orijinal yönden y kadar saparak ondan dışarı uçacaktır. Alan kuvvetinin etkisi altında, F=eE=ma, parçacık dikey boyunca ivme ile hareket eder, bu nedenle

Parçacığın x ekseni boyunca sabit bir hızla hareket etme süresi. O zamanlar . Ve bu bir parabolün denklemi. O. Yüklü bir parçacık bir elektrik alanında bir parabol boyunca hareket eder.

3. Manyetik alandaki parçacık Yüklü bir parçacığın H manyetik alanındaki hareketini düşünün. Alan çizgileri noktalar olarak gösterilmiştir ve şeklin düzlemine (bize) dik olarak yönlendirilmiştir.

Hareket eden yüklü bir parçacık elektrik. Bu nedenle, manyetik alan parçacığı orijinal hareket yönünden yukarı doğru saptırır (elektronun hareket yönü akımın yönünün tersidir)

Ampere formülüne göre, yörüngenin herhangi bir yerinde bir parçacığı saptıran kuvvet,

Akım, burada t, e yükünün l bölümünden geçtiği zamandır. Bu yüzden

Bunu göz önünde bulundurarak, elde ederiz

F kuvvetine Lorentz kuvveti denir. F, v ve H yönleri karşılıklı olarak diktir. F yönü sol el kuralı ile belirlenebilir.

Hıza dik olan Lorentz kuvveti, bu hızın büyüklüğünü değiştirmeden sadece parçacığın hızının yönünü değiştirir. Bundan şu sonuç çıkıyor:

1. Lorentz kuvvetinin işi sıfırdır, yani. sabit bir manyetik alan, içinde hareket eden yüklü bir parçacık üzerinde çalışmaz (parçacığın kinetik enerjisini değiştirmez)

Manyetik alandan farklı olarak elektrik alanının hareket eden bir parçacığın enerjisini ve hızını değiştirdiğini hatırlayın.

2. Bir parçacığın yörüngesi, parçacığın merkezcil bir kuvvet rolü oynayan Lorentz kuvveti tarafından tutulduğu bir dairedir.

Bu dairenin yarıçapı r, Lorentz ve merkezcil kuvvetlerin eşitlenmesiyle belirlenir:

O. parçacığın hareket ettiği dairenin yarıçapı parçacığın hızıyla orantılı ve manyetik alanın gücüyle ters orantılıdır.

T parçacığının dönüş periyodu, S çevresinin v:6 hızına oranına eşittir.

r ifadesini dikkate alarak, elde ederiz. Bu nedenle, bir parçacığın manyetik alandaki dönüş periyodu hızına bağlı değildir.

Yüklü bir parçacığın hareket ettiği uzayda, hızına bir açıyla yönlendirilmiş bir manyetik alan oluşturulursa, parçacığın daha sonraki hareketi, iki eşzamanlı hareketin geometrik toplamı olacaktır: bir daire etrafında bir düzlemde bir hızla dönme dik kuvvet hatları, ve alan boyunca bir hızla hareket etmek . Parçacığın ortaya çıkan yörüngesinin bir sarmal olacağı açıktır.

.

4. Elektromanyetik kan hızı sayaçları

Elektromanyetik bir sayacın çalışma prensibi harekete dayanmaktadır. elektrik ücretleri bir manyetik alanda. Kanda iyon şeklinde önemli miktarda elektrik yükü vardır.

Belirli sayıda tek yüklü iyonun arter içinde hızla hareket ettiğini varsayalım. Bir mıknatısın kutupları arasına bir arter yerleştirilirse, iyonlar manyetik alanda hareket edecektir.

Şekil 1'de gösterilen yönler ve B için, pozitif yüklü iyonlara etkiyen manyetik kuvvet yukarı doğru, negatif yüklü iyonlara etki eden kuvvet ise aşağıya doğru yönlendirilir. Bu kuvvetlerin etkisi altında iyonlar arterin zıt duvarlarına doğru hareket eder. Arteriyel iyonların bu polarizasyonu, aşağıdakine eşdeğer bir E alanı (Şekil 2) yaratır. tek tip alan düz kapasitör. Daha sonra (çapı d olan) arter U'daki potansiyel fark, formülle E ile ilişkilidir.

Katot tüpü tarafından yayılan elektron ışınının harici bir manyetik alanda saptırıldığı deneysel olarak bulundu. Sapma yönü, indüksiyon vektörüne ve vektöre diktir. elektronların sıralı hareketinin hızı. Böylece, yönü vektör ürününün yönü ile çakışan bir manyetik alanda hareket eden yüklere bir kuvvet etki eder.

, parçacıklar negatif yüklüyse veya

parçacıklar pozitif yüklüyse.

Manyetik alanda hareket eden bir elektrik yüküne etki eden kuvveti belirleyelim. Ampère yasasına göre eleman başına

akım ile iletken ben, kuvvet etki eder

İletkendeki akım, bir hızda hareket eden yüklerin hareketi ile belirlenir. :

, nerede dn - iletken elemandaki partikül sayısı ,.

Bir yüke etki eden kuvveti tanımlayalım:

-

Bu Lorentz kuvveti. Yön yükün işareti ile belirlenir q. Lorentz kuvveti her zaman yükün hızına dik olarak yönlendirilir ve merkezcil bir kuvvet rolü oynar. Lorentz kuvveti çalışmıyor. Sadece manyetik alandaki yükün hızının yönünü değiştirir. Manyetik alanda hareket ederken, şarj hızının ve kinetik enerjisinin mutlak değeri değişmez

.

Ancak yüklü bir parçacığın hızının ve kinetik enerjisinin değişmezliği, yalnızca zamana bağlı olmayan sabit bir manyetik alan durumunda gerçekleşir, yani. sabit. Değişken bir manyetik alan yüklü parçacıkları hızlandırır (yani hızın büyüklüğünü ve yönünü değiştirir).

Düzgün bir manyetik alandaki bir parçacığın hareketini düşünün. Parçacık üzerinde hiçbir elektrik alanının etki etmediğini varsayacağız.

,

nerede m yüklü parçacığın kütlesi , r yörüngesinin eğrilik yarıçapıdır. Bulalım r:

.

Parçacığın hızı değişmez, indüksiyon = const, anlamına geliyor, r= const, ve yüklü parçacık, düzlemi manyetik alana dik olan bir daire içinde hareket edecektir.

Lorentz kuvvetinin yönü ve yüklü bir parçacığın manyetik alanda neden olduğu sapmanın yönü, yükün işaretine bağlıdır. q. Bu nedenle, yükün işareti sapma yönünden değerlendirilebilir.

Bir parçacık, bir yarıçap çemberi boyunca manyetik bir alanda hareket eder. r eşit olarak. Dolaşım dönemi, yani bir tam dönüş zamanı:

-

bir parçacığın dönüş periyodu hızına bağlı değildir. Bu süre manyetik alan indüksiyonu ile doğru orantılıdır.

vektöre paralel - ve dik -:

Hız manyetik alanda değişmez, bu parçacığın öteleme hareketinin hızıdır. hız sayesinde parçacık, düzlemde bir daire içinde hareket eder. , sonra bu dairenin yarıçapı:

.

Böylece, parçacık aynı anda iki hareket gerçekleştirir - bir hız ile öteleme alan yönünde, yani. dönme hızına dik ve dönme . Bu durumda, hareketin yörüngesi, ekseni manyetik alan indüksiyon hattı ile çakışan sarmal bir çizgi, dönüşlerin yarıçapı olacaktır.

.

vida adımı

.

Elektrik ve manyetik alanlarda yüklü parçacıkların hareketini düşünün. Özdeş yüklü parçacıkların (örneğin elektronların) dar bir demetinin noktaya çarpmasına izin verin. Ö

ona dik bir ekranda (Şekil 3.15). Bir uzunluk yolu üzerinde hareket eden, kirişe dik düzgün bir elektrik alanının neden olduğu ışın izinin yer değiştirmesini belirleyelim. . P

parçacığın başlangıç ​​hızı şuna eşit olsun . Alan bölgesine girerken, her parçacık sabit bir büyüklük ve yönde hareket edecektir. hızlanma

(e"/ m parçacığın özgül yüküdür). Alanın hareketi altında hareket süresi devam ediyor

. Bu süre boyunca, parçacıklar bir mesafe hareket edecek

ve dik almak hız bileşeni

. Gelecekte, parçacıklar vektörle oluşan yönde düz bir çizgide uçarlar. köşe , koşul tarafından belirlenir

. Sonuç olarak, yer değiştirmeye ek olarak kiriş bir yer değiştirme elde edecek

, nerede - alan sınırından ekrana olan mesafe. Böylece kirişin noktaya göre yer değiştirmesi Ö eşittir.

Ve

Bu ifadeden, alanı terk eden parçacıkların, alanı oluşturan kapasitörün merkezinden bir açıyla uçuyormuş gibi uçtuğu anlaşılmaktadır. .

Şimdi bir uzunlukta olduğunu varsayalım parçacık yolları hızlarına dik olarak açılır düzgün manyetik alan (alan, Şekil 3.16'daki düzleme diktir, alan alanı noktalı bir daire ile çevrilidir). Alanın eylemi altında

her parçacık sabit bir ivme alacaktır

. Alan tarafından ışın saptırmasının küçük olduğu durumla kendimizi sınırlayarak, ivmenin yönünde sabit ve dik . Ardından, yer değiştirmeyi hesaplamak için, elde ettiğimiz formülleri içlerindeki ivmeyi değiştirerek kullanabiliriz.

anlam

. Sonuç olarak, şimdi harfle göstereceğimiz yer değiştirme için X, alırız

. Işının manyetik alan tarafından saptırıldığı açı, ifade ile belirlenir.

. O zamanlar

. Sonuç olarak, küçük sapmalar için, manyetik alanı terk eden parçacıklar, alanın merkezinden bir açıyla uçmuş gibi uçarlar. . Bir sapma olarak unutmayın de elektrik alan ve sapma X manyetik alan, parçacıkların özgül yükü ve karşılık gelen alanın yoğunluğu (veya indüksiyonu) ile orantılıdır. Her iki sapma da şunlara bağlıdır: . Aynı olan parçacıklar ve alanların her birinde aynı sapmayı alır ve bu nedenle ekranda aynı noktaya düşer.

Ö katot ışın tüplerinde bir elektron ışınının bir elektrik veya manyetik alan tarafından saptırılması kullanılır (Şekil 3.17). Elektrik saptırmalı tüpün içine, dar bir hızlı elektron demeti (elektron ışını) oluşturan elektron projektörüne ek olarak, iki çift karşılıklı dik plaka yerleştirilir. Herhangi bir plaka çiftine voltaj uygulayarak, elektron ışınının bu plakalara dik bir yönde orantılı bir yer değiştirmesine neden olmak mümkündür. Tüpün ekranı floresan bir bileşik ile kaplanmıştır. Bu nedenle elektron ışınının ekrana çarptığı noktada parlak ışıklı bir nokta belirir. Katot ışın tüpleri osiloskoplarda kullanılır - hızlı süreçleri gözlemlemenizi ve fotoğraflamanızı sağlayan cihazlar. bir p için Bir çift saptırma plakası, incelenen başka bir çift voltaja zamanla doğrusal olarak değişen bir voltaj uygular. Elektron ışınının ihmal edilebilir ataleti nedeniyle, sapması gecikme olmaksızın saptırma plakalarındaki voltaj değişikliklerini takip edecek ve ışın osiloskop ekranında çalışılan voltajın zamana karşı bir grafiğini çizecektir. Birçok elektriksel olmayan miktar, uygun cihazlar (sensörler) kullanılarak elektrik voltajlarına (veya akımlarına) dönüştürülebilir. Bu nedenle, osiloskopların yardımıyla çeşitli nitelikteki işlemler araştırılır. Katot ışın tüpü, televizyon cihazlarının ayrılmaz bir parçasıdır. Televizyonda, elektron ışınının manyetik kontrolüne sahip tüpler daha sık kullanılır. Saptırıcı plakalar yerine, bu tür tüpler, her biri ışına dik bir manyetik alan oluşturan, karşılıklı olarak dik iki bobin sistemine sahiptir. Bobinlerdeki akımı değiştirerek, ışının oluşturduğu ışık noktasının ekranda hareket etmesine neden olurlar.

Elektrik ve manyetik alanların aynı anda uygulanması ile her iki alan birbirinden bağımsız hareket eder, böylece çok çeşitli ortaya çıkan hareketler ve uygulamalar elde edilebilir. En basit durumda, elektrik ve manyetik alanlardan etki eden kuvvetler birbirini yok eder. Bu, hızda düzgün bir parçacık demeti oluşturan bir cihaz elde edilir (Şekil 3.18), buna hız seçici denir. Plakalar arasındaki boşlukta oluşturulan düzgün manyetik alan desenin düzlemine dik olsun. Ben iyiyim

daha sonra uzaya hızları farklı parçacıklardan oluşan bir ışın çarpar, ardından her parçacık Lawrence kuvvetinden etkilenir.

. Parçacık hızı koşulu sağlıyorsa

, o zaman herhangi bir zamanda kuvvet sıfırdır, böylece parçacık elek açıklığından geçer D. Parçacığın hızı daha büyük veya daha az ise , parçacık kuvvetle yukarı veya aşağı yön değiştirir ve ekrana çarpar D. Sonuç olarak, sağdaki D düzgün hızda bir parçacık demeti elde edilecektir. Böyle bir cihaz, parçacık hızını ölçmek için de kullanılabilir.

E Elektrik ve manyetik alanlar paralel ise (Şekil 3.19), alanların neden olduğu parçacık sapmaları birbirine diktir, çünkü Elektrik alanı

, manyetik alan için

. Aynı özgül yüke sahip parçacıklar , hıza bağlı olarak farklı noktalarda düşer. Bu noktalar bir parabol oluşturur

. Miktarları ANCAK ve İTİBAREN cihaz sabitleridir. Her bir iyon tipinin kendi parabolü vardır. Bu cihazda birbirinden farklı ve farklı hızlara sahip iyonlar ayrılır ve aynı özgül yüke ve herhangi bir hız değerine sahip iyonlar parabolün ayrı bir koluna düşerek fotoğraf plakasında kararmaya neden olur (Şekil 3.20). Parabolik kütle spektrografının çalışması bu prensibe dayanmaktadır.

Önemli ölçüde aynı anda etki eden elektrik ve manyetik alanlarda parçacıkların hareketini ele alalım. E Parçacık alanı terk etmez, ancak içinde sürekli hareket ederse, manyetik alan onu alanın yönüne dik bir düzlemde bir daire içinde hareket etmeye zorlar ve elektrik alanı onu hızlandırır. Sonuç, artan hatveli bir sarmaldır (Şekil 3.21).

H ve Şekil 3.22, vektörlerin ve karşılıklı olarak diktir ve parçacık sıfıra eşit bir başlangıç ​​hızı ile orijinden başlar. Bu durumda hareket denklemi:

. hadi seçelim yeni sistem eksenleri zaman anında olan koordinatlar

eski sistemin eksenleriyle çakışır ve yeni sistem sabit bir hızla hareket eder. nispeten eski. Sabit bir koordinat sisteminde ölçülen bir parçacığın hızı, herhangi bir zamanda şuna eşittir:

, nerede parçacığın hareketli koordinat sistemindeki hızıdır. Hareket denklemi şu şekli alır

. hadi hızı seçelim Böylece

, yani hız eksene karşı yönlendirilmelidir Y ve fark yarat

, veya

. Hareketli bir referans çerçevesinde, hareket denklemi şu şekli alır:

, sabitin türevi olduğundan sıfıra eşittir.

Hareketli bir referans çerçevesindeki bir parçacık, yalnızca bir manyetik alan varmış gibi davranır. Elektrik alanının etkisi, referans sisteminin öteleme hızı tarafından dikkate alınır. Hareketli bir referans çerçevesinde, eğer bir parçacık bir daire içinde hareket ederse: dik ve sistem düzgün öteleme hareketi yapıyorsa. Bu nedenle, orijinal referans çerçevesinde yörünge bir sikloiddir.

Karşılıklı dik alanlarda yüklü parçacıkların hareketi:

maksimum sapma ile trokoid.

Manyetik ve elektrik alanlar tek tip olanlardan çok az farklı olduğunda, elektronların yörüngeleri trokoidlere yakındır. V0, anoda girdikten sonraki elektron hızıdır.

Bir elektronun özgül yükünün belirlenmesi: magnetron yöntemiyle bir elektronun özgül yükünün belirlenmesi.

Termiyonik emisyonun bir sonucu olarak, elektronlar sıcak katottan uçar ve anoda ulaşmadan katodun etrafında bir elektron bulutu (uzay yükü) oluşturur. Düşük anot voltajlarında sen anot akımı gücü J artan voltajla artar. Artan voltaj ile sen katodun etrafındaki elektron bulutu yavaş yavaş çözülür, daha fazla elektron anoda ulaşır ve akım J artışlar. Bu rejime uzay yükü rejimi denir. Biraz gerginlikle başlamak U = U bize, anot akımının doygunluğu oluşur. Diyotun akım-voltaj karakteristiğini kaldırdıktan ve “üç saniye” yasasında a katsayısının değerini belirledikten sonra: J=aU 3/2, aşağıdaki formülü kullanarak bir elektronun özgül yükünü hesaplayabilirsiniz:

Oranı belirlemenin ikinci yöntemi e/m elektron için "magnetron yöntemi" adı verildi. Bu isim, yöntemde kullanılan elektrik ve manyetik alanların konfigürasyonunun, mikrodalga frekans bölgesindeki elektromanyetik salınımların jeneratörleri olan magnetronlardaki alanların konfigürasyonuna benzemesinden kaynaklanmaktadır.

siklotron- parçacıkların sabit ve düzgün bir manyetik alanda hareket ettiği göreceli olmayan ağır yüklü parçacıkların (protonlar, iyonlar) rezonans döngüsel hızlandırıcısı ve bunları hızlandırmak için sabit frekanslı yüksek frekanslı bir elektrik alanı kullanılır.

Çalışma prensibi:

Siklotronda, ağır hızlandırılmış parçacıklar, merkezine yakın hazneye enjekte edilir. Bundan sonra, güçlü bir elektromıknatısın kutupları arasındaki bir vakum odasına yerleştirilmiş hafif aralıklı iki yarım silindirin (dees) boşluğunun içinde hareket ederler. Bu elektromıknatısın düzgün manyetik alanı, parçacık yörüngesini büker. Hareket eden parçacıkların hızlanması, kendilerini iki boşlukta buldukları anda gerçekleşir. Bu yerde, yüksek frekanslı bir elektrik jeneratörü tarafından oluşturulan ve siklotron içindeki parçacıkların dolaşım frekansı (siklotron frekansı) ile çakışan bir elektrik alanından etkilenirler.

Hız seçici:

Bir dizi cihazda, örneğin kütle spektrometrelerinde, hızlara göre yüklü parçacıkların ön seçimini yapmak gerekir. Bu amaca, sözde hız seçiciler tarafından hizmet edilir.

En basit hız seçicide, yüklü parçacıklar çapraz düzgün elektrik ve manyetik alanlarda hareket eder. Düz bir kapasitörün plakaları arasında bir elektrik alanı oluşturulur, bir elektromıknatısın boşluğunda bir manyetik alan oluşturulur. Yüklü parçacıkların başlangıç ​​hızı vektörlere dik olarak yönlendirilir. Yüklü bir parçacık üzerine iki kuvvet etki eder: elektrik kuvveti qE ve Lorentz manyetik kuvveti qυB. Belirli koşullar altında, bu kuvvetler birbirini tam olarak dengeleyebilir. Bu durumda, yüklü parçacık düzgün ve doğrusal hareket edecektir. Kondansatörün içinden uçtuktan sonra parçacık ekrandaki küçük bir delikten geçecektir.

Bir parçacığın doğrusal yörüngesinin durumu, parçacığın yüküne ve kütlesine değil, yalnızca hızına bağlıdır:

Kütle spektrometreleri organik ve inorganik bileşiklerin analizi için kullanılır. Organik maddeler çoğunlukla, tek tek bileşenlerin çok bileşenli karışımlarıdır. Bir kütle spektrometresi yardımıyla bu bileşenlerin ne olduğunu ve karışımda her bir bileşikten ne kadar bulunduğunu öğrenirler.

Çalışma prensibi.

Nötr bir atom elektrik ve manyetik alanlardan etkilenmez. Bununla birlikte, ondan bir veya daha fazla elektron alınırsa veya ona bir veya daha fazla elektron eklenirse, bu alanlardaki hareketinin doğası kütlesi ve yükü tarafından belirlenecek olan bir iyona dönüşecektir. Kesin konuşmak gerekirse, kütle spektrometrelerinde kütle değil, kütlenin yüke oranı belirlenir. Yük biliniyorsa, iyonun kütlesi benzersiz bir şekilde belirlenir ve dolayısıyla nötr atomun ve çekirdeğinin kütlesi belirlenir.

Aşama 1: İyonizasyon

Bir atomdan bir veya daha fazla elektronu nakavt ederek pozitif yüklü bir iyon oluşumu (kütle spektrometreleri her zaman pozitif iyonlarla çalışır).

Aşama 2: Hızlanma

İyonlar, hepsi aynı kinetik enerjiye sahip olacak şekilde hızlandırılır.

Aşama 3: Reddetme

İyonlar kütlelerine göre manyetik alan tarafından yörüngeden saptırılır. İyon ne kadar hafif olursa, o kadar çok saptırılır. Sapma miktarı da sayıya bağlıdır pozitif masraflar bir iyonda - başka bir deyişle, ilk aşamada kaç elektronun nakavt edildiği hakkında. İyon ne kadar yüklenirse, o kadar çok saptırılır.

4. Aşama: Tespit

Cihazdan geçen iyon ışını elektronik yollarla algılanır.

Yüklü bir parçacığın hareketini düşünün e ve hız v Yoğunluğu olan düzgün bir elektrostatik alanda 0 E. Eğer parçacık üzerine etkiyen Coulomb kuvveti yönünü değiştirmeden onu sadece hızlandırır veya yavaşlatır ve ona ek bir güç verir. kinetik enerji, potansiyel fark tarafından belirlenir sen:

Bir parçacığın, plakalarına paralel olarak düz bir kapasitörün elektrik alanına girdiğini varsayalım. (Kapasitörün alanının homojen olduğunu varsayacağız). Kondansatörün ekseni boyunca Coulomb kuvveti etki etmez ve parçacık ilk hızını korur. v x= v 0 . Dikey yönde, Coulomb kuvvetinin etkisi altında, parçacık ivme ve dikey bir hız bileşeni kazanır. Sonuç olarak, kapasitördeki parçacık bir parabol boyunca hareket eder: y~ t 2 , x~ t, Sonuç olarak, y ~ x 2 .

Elektrik alanından çıktıktan sonra (kapasitörden), parçacık bir hızla düzgün bir şekilde hareket eder. v kondansatör plakalarına b açısında. uzunlukları ise ben, sonra zaman t durumundan bulunabilir.

sonra hız v eşittir

ve b açısı

Şimdi yüklü bir parçacığın hareketini düşünün e ve hız v 0 indüksiyonla düzgün bir manyetik alanda B. Eğer bir parçacık bu alana kendi kuvvet çizgilerine () paralel olarak girerse, o zaman parçacığa etki eden Lorentz kuvvetinin manyetik bileşeni sıfırdır.

Parçacık bir hızla uçarsa v 0, kuvvet çizgilerine dik bir manyetik alana girerse, Lorentz kuvvetinin manyetik bileşeni ona etki eder. Bu kuvvet, hız vektörüne, yani hareket yönüne dik yönlendirilir ve bir merkezcil kuvvettir. Bu nedenle, parçacık bir daire içinde hareket edecektir. Bu nedenle, parçacığın hızının mutlak değeri v 0 ve enerjisi hareket halindeyken sabit kalacaktır.

Bu dairenin yarıçapı şu koşuldan belirlenir:

Böylece, dikey bir manyetik alandaki bir parçacığın yörüngesi, parçacığın özgül yüküyle ters orantılı bir yarıçapa sahiptir. e/m ve manyetik indüksiyon B.

Bir manyetik alandaki yüklü parçacıkların dairesel hareketi, hızlarından bağımsız olarak sabit bir dönüş periyodu ile gerçekleşir:

Bir parçacığın dikey bir manyetik alandaki dönüş frekansına siklotron frekansı denir ve buna eşittir.

Eğer bir parçacık düzgün bir manyetik alana doğru bir hızla uçarsa v 0, kuvvet çizgilerine bir b açısında, o zaman hızı iki bileşene ayrılabilir, bunlardan biri v x= v 0 cosb alana paraleldir ve diğer v y= v 0 sinb - ona dik. Parçacık, hızının dikey bileşeni nedeniyle Lorentz kuvvetinin manyetik bileşeninden etkilenecektir, yani.

Eylemi altında, parçacık bir devir periyodu ile bir yarıçap çemberi boyunca hareket edecektir.

Alan hızı bileşenine paralel v x= v 0 cosb, Lorentz kuvvetinin manyetik bileşeni sıfıra eşit olduğu için ek bir kuvvetin ortaya çıkmasına neden olmaz. Bu nedenle, alan yönünde, parçacık atalet ile düzgün bir hızla hareket eder. v x= v 0 çünkü. Her iki hareketin eklenmesinin bir sonucu olarak, parçacık, yarıçapı yukarıda verilen silindirik bir spiral boyunca hareket edecektir ve adım eşittir